symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

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90 'Neutrinoless Double B-Decoy in %es. F. Leccia et al., Nuouo Cimento 78A 50 1983.-91 "le Tt..ere Plri Muon-Eiectron Zowersion 7'. J. Scl-,ocher, Ceminrnts Nuci. Port. Phys. 8 97 1978.-'The Neutrino Mass and Family. Lepton and Baryon Number Non-Consewation in Gouge-Theories', JD. Vergados. Phys. Rep. 133 1 1986.92 'Search for Gamma-Radiation in the 22 Microsecond Meson Decay Process', EP. Hincks und B.-Pontecorvo. Fhys. Reu. 73 257 1948.93 A. Lagawigue et C. Peyrou, Comptes Rendus Acod. Sciences Paris-234 1873 1952.94 'Obsewation of High-Energy Neutrino Reactions and the Existence of Two Kinds of Neutrinos'.G. Danby et al.. bys. Reu. Lett. 9 36 1962.-95 Voir rhfhrence 28.96 'Reaction p' + Nucleus + e- + Nucleus in Gouge Theories'. W.J. Marciano and A.I. Sonda.Fhys. Reu. Lett.-38 1512 197i.97 'Consequences of Flauor as a Dynamical Quantum Nurnber'. V. Visnjic-Triantafillou, Fhya. Lett.895-47 1980.'Natural Composite Mode1 for Quarks and Leptons'. V. Visnjic-Triantafillou.1082.Fhys. Reu. - D25 24898 'Large Muon- and Electron-Number Nonconsewation in Supergravity Theories', F. Borzumati andA. Masiero, Phys. Reu. Lett. 57 961 1986.-'Obsewable Fhysics from Superstring Exotic Particles: Small Dirac Neutrino Masses', A. Masiero-et al.. Fhys. Reu. Lett. 57 663 1986.99 'Neutrino Oscillations'. RX. Mann, Comments Nucl. Part. Phys. 10-155 1981.'Low-Energy Neutrino Fhysics and Neutrino Mass', F. Boehm and P. Vogel, Rnn. Reu. Nucl.-Part. Sci. 34 125 1984.100 'Experimental Study of Neutrino Oscillations at a Fission Reactor', F. Boehm et al., Fhys.Letters 978 310 1980.-101 'Indication for Neutrino Oscillation irom a High Statistics Experiment at the Bugey Reactor'.-JI. Cavaignac et al., Fhys. Lett. 148B 387 1984.102 'Neutrino Roperties', K. Winter, 2nd ESOAERN Syrnpoaiurn on Coamology, Astronomy andFundamental Physico, Garching, March 1986; CERN-EPA36-61.103 'A Search for v, Oscillations in the ~ r Range n ~ 03-90 ev2'. F. Dydak et al.. Rys. Letters-1348 281 1984.'Experirnental Limits on Neutrino Oscillations'. NJ. Baker et al.. Fhys. Reu. Lett. 47-1576 1981.'Upper Limits to v -v Oscillations and v,-TP rCoupling'. N. Ushida et al.. Phys. Reu. Lett. 47-1694 1981.'New Limit on the Strength of Mixing Between v, and v,'. LA. Ahrens et al.. Fhys. Reu. D31.-
2732 1985.104 'Anomalous iiectron ~oduc~ion 30se;vea ln :neCERN PS Ne~trir.0 3eam'. G. Bernaxi et al..Fhys. Letters BI81-173 1986.105 'Neutrino Oscillations in Motter'. L. Wolfenstein. Fhys. Rev. 017 2369 1978.106 'Resonant fimplification of v Oscillations in Motter and Solar Neutrino Spectroscopy'. SP.-Nikheyev and fi. Yu Srnimou, Nuovo Cirnento 9C 17 1986.107 'Natter Effects for Solar Neutrino Oscillations', J. Bouchez et al., 7. Phys. C32 - 499 1986.108 'The Solar Neutrino Puzzle', WC. Haxton. Comments Nucl. Part. Phys. 16-95 1986.'Yet finother Possible Explanation of the Solar Neutrino Puzzle'. €.W. Kolb et al., Fhys.-Letters BI75 478 1986.'Possible Explanation of the Solar-Neutrino Puzzle'. HA. Bethe. Phys. Reu. Lett. 56 1305 1986.'Resonant-Solar-Neutrino-Oscillation Experiments-. S.J. Parke and TP. Walker. Fhys. Rev. Lett.57 2322 1986.-109 Voir r&f&rence 16.110 'Coulomb corrections in allowed p transitions'. JD. Jackson. SB. Treiman and H.W. Wyld. Jr..Nucl. Rys.- 4 206 1957.111 'Muon physics'. F. Scheck, Phys. Reports 44-187 1978.112 'Oscillations Among Three Neutrino Types and CP Violation', L. Wolfenstein, Fhys. Rev. Dl8 - 9581978.Voir r8férence 20, p. 410.113 Voir r6fbrence 108.-
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« Symétries et physique nucleüir
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Cours enseignes aux prbcedentes ses
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TABLE DES MATlERESAVANT-PROPOSPh. Q
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SYETRIE CHIRALEP.A.M. GUICHON1 . IN
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PHYSIQUE DES PARTICULES : LA QUETE
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P, C, T, NOMBRE BARYONIQUE ET NOHBR
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symétrie). On ne peut plus se perm
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Figure 1: Un tQtraddre droit a pour
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avec une grande section efficace po
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Nous verrons que, encore aujourdhui
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2.3 Le nombre baryonique et les nom
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3 L'Ouolution historique3.1 Les anc
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d'embranchement de quelques %. Rujo
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oyonnement de freinage, et perd son
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directe, contrairement aux photons
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YS)Le boson qui transmet l'interact
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montre [en exploitant le modele des
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[VLI~4.22 Existe-t-il une matrice d
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(Fve Zurich < 18 eV spectre B du tr
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lllquestions fondamentales. Ce n'es
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ien auancb, avec un faisceau de pro
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physique soit telle que les Qlectro
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Figure 5: Les lois de consemationci
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la polartsation transversale des Ql
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une feuille mince oirnont6e. Enfin.
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5.3 Les effets dans les courants fo
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desintégration du muon conservent
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5.3.3 Interaction ~e~ton-~uark~'.5.
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Lorsque l'énergie E, du faisceau v
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5.4 Les effets dans les interoction
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II existe d'autres possibilités ex
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noyaux légers que la methode prend
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discussion plus détaillée de cett
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pour les transitions de Fermi et de
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6 La violation de PC et la violatio
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Le doublet :obBil b l'équation d'
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importance d la mesure trhs prBcise
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622 Le theorbme polarisation-asymé
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Btait Bnorme. Des expbriences ultQr
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aison quelconque S est petit dans l
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Une experience utilisant un faiscea
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et dans le renversement du temps:On
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contributions puisse produire une a
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n7 La uiolation du nombre bayonique
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72.1 SU(5) comme exempleB.Quels son
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où mLj(r,k ) et .$Lj(r.kn) sont le
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- 193 --2x-P Y2 RE50NbNCE-aLb-4 F 7
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- 195 -Chapitre IIIASPECTS THEORIQU
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- 197 -4O'
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- 199 -et l'on doit s'attendre par
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où n. - 1 pour les sous-couches re
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Za Table 8 montre les valeurs (en M
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Cette dépendance en énergie est r
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La forme de ce potentiel a plusieur
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- 215 -avecV~ = - uC a iad (uo(~) +
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faut noter que l'on ne connait pas
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- 219 -Al1~i%md: a ï Le po.tenti&
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- 221 -a) particle onolog state-tJ
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En relation avec le potentiel dépe
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On peut peupler partir du mème eta
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ou xf, xi représenterit les ondes
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22 = +- - 2D 2 effectifNaT JoT" < i
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- 241 -observe une différence entr
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- 243 -étroits avec des distributi
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- 245 -tordues. En utilisant diffé
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- 247 -TabLe 2 : R é b W ob.tenud
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Ajoutons .i cet argument général
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- 251 -un transfert d'isospin de 2
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- 253 -.3.2.3.25"A.-.-A.t4-."N i>A-
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a des multiplets où T,- 255 -est g
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29. R.G.H. Robertson, W. Benenson,
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- 259 -86. D.E. Bainum et al., Phys
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Fiés& :La symétrie chirale est d'
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II. NOTION OE SYllETRIE CHIRALE1) H
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(B. 1)où on a défini les nouveaux
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III. LA SYILTRIE CHIRALE : UNE SYII
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souvent le choix inverse !) En util
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qui induisent les transitionsk' ,et
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facteur de forme Gp(k) doit donc av
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P.C.A.C. (Partiall~ Conserved Axial
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Goldstone" par opposition à la ré
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Le terme C(X) rassemble tous les au
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On peut fignoler un peu le calcul e
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Par le théorème de ~oether~ on co
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comme on peut le vérifier directem
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Finalement il nous reste à tenir c
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Le dernier terme dans & donne la di
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contribution de ce couplage vient e
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et des graphes dits de "pôle de pi
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1. M.L. Goldberger and S.M. Treiman
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R M:Les brisures (spontanées) de s
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- 300 -finis, c'est-à-dire avec un
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nombre de particules reste fixe et
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Pour un système macroscopique, la
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ceci s'écrit :avecLa solution exac
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L'état fondamental est donc donné
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Faisons maintenant la m-eme étude
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'pas des états stationnaires mais
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En définissantnous arrivons à :o
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- 316 -ce qui signifie que seules l
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et que le projecteur peut aussi s'
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Dans notre modèle, le recouvrement
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- 322 -méthode de projectoin que n
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- 324 -Fig. 8 Surfaces d'énergies
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Pig. 10. Distribution d'une paike d
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- 328 -Conmie la brisure de la sym
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- 330 -La solution est donnée par
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à la gouttelette : outre le mouvem
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translation rotation rotation des p
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L'équation (5.33) s'écrit alors :
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Fig. 16. Dépendance de la solution
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Le point représente l'interaction
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- 342 -Le potentiel chimique est ma
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A l'équilibre (5.54) et avec (5.50
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Nous voyons que la solution RPA dev
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termes cinétiques dans les exemple
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- 350 -nous aboutissons à l'équat
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- 352 -(voir cependant le chapitre
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Les constantes c. sont fonctions de
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L'opérateur de masse contient une
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- 358 -11 est possible d'écrire ce
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- 360 -En inversant cette relation
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kNous ut~lisons la relation = PL,-
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REFERENCESJ'ai été volontairement
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AVERTISSEMENTCe cours est divisé e
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Le succès de cette approche fut te
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nettement plus basse. 11 s'agit d'u
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On note = (-l)wd-w et (dfd')nL)= [d
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1 opérateur3 opérateurs3 opérate
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6' CAS PARTICULIER DES VIBRATEURSSi
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Figure 5 : Spectre typique O ( 6 )T
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- 380 -7' LES TRANSITIONS ELECTROMA
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Neutron NurnberFigure 7 : Spectres
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La région -4-Dans cette région le
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1' La distinction explicite entre b
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Ces deux derniers termes (%,et V,,)
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4' ApplicationsOn peut trouver. dan
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Neulrcm numberFigure15 : DiPi&rents
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noyaux qui nous intéressent ici, d
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130 140 150Neulron NumberFigure 17
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Prenons l'exemple d'une transition
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et la densité de charge de transit
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Pigure 22 : Densites de charge do t
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sont tout Bhypothèses faites.fait
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Nous avons étudie à Saclay quatre
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présentent une telle discontinuit
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extension radiale des fonctions d'o
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IBM ET MELANGE DE CONFIGURATIONS* P
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RésuméLes noyaux de A impair sont
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L'expérience montre que- les parci
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Nombre de neutronsFigure 1 : Compar
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Figure 2 : Comparaison des valeurs,
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- 426 -forment aussi une algèbre f
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La formule (18) peut être considé
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1V.C Tests de la symétrie de Bose-
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De facon plus quantitative, il est
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Les opérateurs de transfert les pl
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Figure 9 : Miee en évidence expér
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les générateurs de ces groupes B
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Le schéma de supersymétrie a éga
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Cette extension unificatrice de la
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BIBLIOGRAPHIE1 - Voir par exemple :
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B.& : La recherche du processus de
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double décroissance fi-peut égale
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@vident que plusieurs conditions so
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Dans cet hamiltonien, si les param
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- Décroissance JB (Ov) ; transitio
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C'est-&-dire qu'un gain d'un ordre
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L'ensemble de ces mesures géologiq
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particuliérement intéressant puis
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associé à la désexcitation ûP(O
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Fig. 8 Spectres directs de detecteu
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selection en énergie sur le photon
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La figure 11 montre les spectres pa
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VI - AUTRES PROJETSDe nombreuses ex
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PHYSIQUE DES PARTICULES : LA QUETE
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1. INTRODUCTIONLes symétries physi
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soit 15 états d'hélicité.A côt
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- 479 -Higgs, une 24 et une 5, pren
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Le calcul du temps de vie du nuclé
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qui seraient bienvenues pour la gra
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- 485 -(112, 0) @ (0, 112) = (112,
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que l'état fondamental ne soit pas
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Fig. 4Mais étant donné la periodi
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4 dimensions et un groupe de symét
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*Nous montrons comment à partir du
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Fig' : Solution de l'équation (21)
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ILe lagrangien, obtenu en intégran
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Le rayon carré isosealaire moyen e
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Les matrices A et B sont des matric
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En utilisant les fonctions des nucl
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.vSi l'on fait la tranformation d'
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leurs de f,,, e, y et B sont diffé
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ce qui correspond bien à l'éq. (6
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LISTE DES PARTICIPANTSABCRALLABZOIT
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ADRESSESCentre d'Etudes luclkaires
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