symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

Il faut bien noter que cette expression est exacte. Pour l'instant nous n'avons fait qu'écrireles comnutateurs d'une façon particulière. (AU passage on voit que l'on aurait des ennuis si onfaisait iTLii=O dès le départ) Maintenant laissons tendre vers zéro et cherchons lestermes dominants :- Le terne C est donné par l'algèbre des courants (voir plus loin), il n'est pas nul dansla limite/. De même pour le terme de nucléon.- C et C (x) contiennent qui s'annule comme , donc ces termes s'annulentpar rapport aux deux premiers.Par constructionCv) contient des éléments de matrice du typetels que l'énergie de X est différente de celle de NG') ou N(p) car on a déjà extraitles termes pour lesquels la différence d'énergie est nulle. Lorsque mn tend vers zéro lacharge axiale devient indépendante du temps. Par conséquent elle ne peut relier des étatsd'énergies différentes et donc le terme C LX) est nul dans cette limite.Dans la limite chirale T svexprime donc en fonction du commutateur et du terme de nucléonqui sont connus. En effet en écrivant :on obtient, à partir de (111.30) :1C = i SM,-,- ) 1 Al'\ (Dr. 44)-1(car Ls, O , ce qui est en général sous-entendu dans l'hypothèsed'algèbre des courants).II suffit alors d'utiliser les équations (111.9) et (111.20) pour obtenir l'amplituded'électroproduction au seuil dans la limite chirale :