symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

- 152 -Ill,>Az fl(2 ,., r:~:')in>= l(aklrr> , k=-i,o ,i .(1.42)CLes opérateurs Hk ont de type isovecteur manopolaire, par construction. Si T est l'isospinde ln>, 1sera généralement un mélange d'isaspins T-1, T et T+1 pour autant que le permettela troisième composante Tg. Dans les problèmes où interviennent des éléments de matrice du type où In> est un état quelconque orthogonal à Ir>, il est clair que leterme In> - InO> jouera un rôle prépondérant. Nous en verrons un exemple dsne la section suivanteconsacrée à l'impureté d'isoepin des états fondamentaux. On peut illustrer la structure des étatsmonopolaires isovecteurs par la Figure 3 :in> l fl,) l fl.> l rLi>d] 67 d],-J] fJL,To T,ri,T,tI Te ,Te Li*,T.-ITe+i ,To To a Te- 4Figure 31.4 IHPURETE D'ISOSPIN DES ETATS NUCLEAIRESNous n'examinerons en détail que le cas des états fondamentaux. Une discussion de l'impuretéd'isospin des états excités, en particulier des états ieobsriques analogues, peut être trouvéedans la r6f.l').Le fondamental Iy> d'un noyau (N,Z) contient, en principe, un mélange d'isoepinsdifférents A cause de. forces eoulombiennes :N-ZoÙT =- (on suppose Np).O 2tiri+z>IY) 2 L aT \T,T, >TlT.Définiesons les quantités A et r par :A 2 , p' d YI (r-r(~+Y2(T,t4) 'lfT,ti)(T,+Z) (1.44)A l'aide des propriétés (1.28-29) nous obtenons les relations suivantes :p:IdtZ). 2 I(3,lXT=T,+2[A-~l1.< 1 A ~e+l \ 6 A