symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

deux Bnergies caract6ristiques de ces deux brisures de sym8trie. il ne se passe rien . On ditque c'est le &&.SU(5) --r SU(3) x SU(2) x U(1) --* SU(3ImL .1X,Y % 10'~ GeVW.2 % 10' GeVx U(i1,Seuls restent sons masse les bosons de la COQ (les 8 gluons) et le photon de I'EDQ.Ce modèle est très attrayant par sa simplicitb. Un premier succès fut la prediction de lavaleur de l'angle de Weinberg. d très haute Bnergie (masse dlnification). sin%, est toutsimplement un coefficient de Clebsch-Gordon de SU(5), et sa valeur est 3/8. 11 faut ensuitodisposer d'une methode pour faire varier les 'constantes' de couplage. et donc aussi sin%W. Legroupe de renormalisation8) permet de calculer la valeur de sin2eW 6 basse Bnergie, là oùexistent les r8sultats exp6rimentaux. On obtientm:ce qui est proche de la valeur mesuree exp8rimentalement:II faut cependant dire que les predictions de SU(5) sur les rapports de masses des quarks etleptons ne sont pas correctes.Le modAle SU(5) fait des pr8dicUons relativement prBcises et non-arnbigües pour l'instabilitédu nucléon. Non seulement la uie moyenne, mais aussi les vies moyennes partielles pour lesdifferents modes de d6sintBgration. On trouve que le proton se d4sintBgre principalement par lavoie p + e*nO et que la vie moyenne partiella est donne0 par:T~ (p + e+ no) =. (006-240) x loZ9 ans7 Les autres possibilit6e.Pour le groupe G, d'autres possibilit6s ont 6t6 consid6r6es. Le groupe SO(l0) prBsentebeaucoup d'attrait. Les quarks et leptons d'une même famille peuvent être loges dans unereprBsentation 16 de SO(1O). Ce groupe contient SU(5) comme sous-groupe et la rhpartition des 16particules suivant des multiplets de SO(10) est la suivante: