symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

11.3.3 Interprétacion théorique de ces décroissances interdites - Le mélanged'isospin entre état analogue et état anti-analogueAinsi que nous l'avons brièvement discuté dans le paragraphe 11.2.b.1, le mélange desmembres (T = 3/2, TZ = t 1/2) du multiplet (analogue) avec les états (T = 1/2, T, = t 1/21 (antianalogue)conduit à un deplacement de la position en énergie des états (1 = 3/2, T, = t 1/21. Lemëw mécanisme conduit aussi à un élargissement de l'état. Nous allons essayer d'évaluer commentcette largeur due au mélange d'isospin entre état analogue A et anti-analogue A affecte les largeursde désintégration "interdies' d'isospin dans les noyaux légers.L'amplitude de la désintégration peut s'écrire :00 #(-) est la fonction d'onde du nucléon (p ou n) qui est émis et correspond au noyau résiduelndans l'etat fondamental IO> et au nucléon dans le continuum. La fonction d'onde dans le continuumest calculée en utilisant un potentiel optique. L'interaction VN entre le continuum et l'état anti-analogue est l'interaction nucléaire indépendante de charge tandis que Vc est l'interaction coulom-13# 17bienne. Des calculs utilisant l'expression (11.19) pour les états T = 3/2 dans les noyaux , F,32~1 et 41~c ont été effectués par Lev et Auerbach (voir réf. 12). Les Blements de matrice coulom-biens < AIVclA > sont grands, de l'ordre de plusieurs centaines de KeV pour les différents niveauxT = 3/2. Leurs valeurs sont données dans la Table 3, ainsi que les largeurs d'&mission en protonT t 2= 2PL yC pour diverses configurations (2p - lt) d'états parents.CEn plus du mécanisme de mélange d'isospin d&crit ci-dessus, il y a aussi la possibilithd'une décroissance interdite d'isospin qui n'implique un mélange d'isospin ni dans l'état initial/A> ni dans l'état final. Il s'agit d'une largeur de désintegration induite par le couplage "direct'd'un etat T = 3/2 pur à un état du continu par l'intermédiaire de la partieraction coulombienne. Son amplitude est égale a :deux corps de l'inte-Cette amplitude "interdite" d'isospin n'existe que pour les protons et cela est dû a un processusde réarrangement où l'état de 2 particules doit etre modifié. Les largeurs déduites de l'expression(11.20) pour un tel processus sont de l'ordre de quelques dizaines d'eV au maxinim. Elles sont aussidonnées dans la Table 3 et les rgsultats combines des 2 processus sont compares aux largeurs expérimentales.