symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

.vSi l'on fait la tranformation d'échelleoù R est sans dimension, alors l'équation (21) devient une équation différentielle pour @(R)le potentiel (cf. éq. 67) s'écritll kloù V (R)V (R) = -VYe(i)est sans dimension. Nous avons également porté les échelles, indépendantes des para-mètres, de V en donction de R sur la fig. 3.hiiet+Le potentiel VC montre une répulsion de l'ordre de 1 GeV à courte portée ce qui est enaccord avec ce que nous connaissons de l'interaction NN. Pour comparaison nous donnons la répulsion-provenant de l'échange conventionnel d'un méson LJYss rn Ode couplage 9W/4~t= 10 . Le potentielpour r>3 &, , ce qu'on attend de l'échange d'un pian de masse nulle dont le poten-tiel spin-spin est nul. Le potentiel V;de masse nulle que nous avons également tracé sur la fig. 3.tend bien pour R 3 3 fm vers celui de l'échange d'un pionConnaissant les fonctions d'onde du(éq. 45) on peut calculer les potentiels12'detransition NN + NA, NN +fi& et égaiement les potentiels NA -* NA et A A A. Parexemplece potentiel est donc attractif ce qui est en accord avec le calcul de l'échange d'un pion.En postulant l'ansatz du produit pour la configuration à 3 solitons on pourrait égale-ment évaluer une force à 3 corps entre 3 nucléons. Une estimation de la valeur du potentiel à 3corps à l'origine a été donnée dans la réf. 24. On a%(o,o)= M(B:~)-~M(B:I)-~V~(O)~ -58 MeV,(82)chiffres obtenus avec M(B = 1) = 1.L GeV, M(B = 2) = 4,2 GeV et N(B - 3) - 8,4 GeV. Alors que larépulsion à l'origine du potentiel à 2 corps est grande, cette évaluation donne un faible potentiel3 corps à l'origine.