symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

+*moment transféré (q 2 O ou encore e O0). L1état 1' de basse énergie (noté 1 dans laFigure 17) montre la même tendance. On peut même noter l'excitation beaucoup faible de la compo-+sante 1 , To.La Figure 18 illustre ladepenaance en moment transfére dansle cas de la réaction 208~b(p,n)1 O0200 MeV. Pres de 0" 1 'excitation1 O1' est dominante. Il s'agit d'une 15.6MeVtransition L = O ainsi que le mon-tre la distribution angulaire. Par y200MeVcontre d ~ que s l'on saeloigne deO",la résonance L = O disparaîtrapidement et on voit apparaître j 10d'autres modes AS = 1, AT = 1 demultipo~arités plus &levées, L = 173Ex = 21 MeV ou L = 2 ; Ex = 28 MeV -(voir Figure 18). Une telle sélec-tivite de la réaction d'&change de1 Ocharge (p,n) pour des énergies O 5' 10' 15' e , 70 60 50 LO 30 20 10voisines de 200 MeV et pour untransfert d' impulsion quasimentnul s'interprète aisément dansle cadre du formalisme de la réac-tion d'echange de charge en appro-ximation d'impulsion (DWIA).~igm~ 18 : ogpenhce angrne da e x e t u u, ~ hS f,A T 1 daMd te 'osBi. Adom de 0% et 200 MeV ,le bpectle de !a héaction lp,nl dm te ZaBPb ufdomine pa~ La .twuition L-O. ITht de La aé6. 891.IV.3.4 Le mécanisme de la réaction d'échange de charge. Analyse des résultatset règlesdesommeEn général selon 1 'expression (IV.27)de la section efficace des reactionson peut Bcrirep + A + p + A Blastique-c p' + A* inélastique+ n + B échange de chargedo r 2 kf- = - - 1Tfi l2 avec une amplitude de transitiondn 2 ki