symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

Nous ne parlerons pas ici ni des modéles de sac chiraux, ni du modèle du soliton de Lee-Friedberg, ni du modèle de Nambu et Jona-Lasinio.., nous renvoyons le lecteur à la réf. 17.II) LE NUCLEON COMME SOLITON TOPOLOGIQUE DANS UN MODELE DE SYMETRIE CHIRALEa) Le-~obCie-F-no~linOaifeComme nous l'avons mentionné dans l'introduction le modèle 6 non linéaire fournit un mouleadéquat pour modéliser QCD. Si nous dénotons par b(x) le champ scalaire et isoscalaire du méson U-+et par V(x) le champ pseudoscalaire et isovectoriel du pion la dynamique correspondante est donnée18paravec ia condition non linéaireici &, est la constante de désintégration du pion (expérimentalement - 93 MeV)$6Si l'on introduit le champ matriciel, U(x),2 x 2, dans l'espace d'isospin, tel queon voit qu'avec la condition (2) U(x) est unitaire, en effet-.4Ici les matrices d'isospin correspondent aux matrices de ~aul1,lLétant la matrice unité.U(x) estun élément de SU(2). La condition (2) suggère la ~aramétriaation des champs 6 et P en terme d'unefonction e(x) telle queet le champ U(x)s'écrit.+A- A ,r.r 0(=>Cl(%) = cos O(=)%+ i Z.T sir û(*) = eIl est intéressant de remarquer que dans le cas d'un champ de pion faible