symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

- 241 -observe une différence entre le spectre obtenu âvec une cible d0hydrog&ne (réaction sur le3 ++proton 1 ibre p + He + A + t) et celui sur la cible de 54~e par exemple (26 protons). Cettedifference est illustrée par laFigure 27 où l'on compare pour la région-Iconsidérée les spectres obtews a 2 GeVpour les cibles de p, 12c e t 54~e. Enfinon observe une tres forte déformation de$2Eiincette structure avec 1 'angle, comme si \elle &tait constituée de la superpositionde multipôler differents et de L > 2,3.-En effet un transfert de masse de 300 MeVimplique un transfert d'impulsion variantde 1,2 a 1.6 fm-' même a e = 0' d'oùl'impossibilité d'avoir un effet AN"collectif de L = O dans cette région.nEw1-CYb'3-u- A (3~e,t)E= 2GeV8 = o0L1.6 1.8 2.011 faut maintenant calculer de maniéreEt (G~V)correcte le processus quasi -1 ibrep + 3 ~ + e A++ + t et a partir de cecalcul le comparer-aux resultats3 ++Noyau + He Aa cette structure.FQwe 27 : CompakuAon polur. di66éhent~ dbtu de Lnheotion e66icace de La htULctwre eat 60.Le probletne gagne encore en acuite au momenr où l'on vient de mettre en évidence lesrésonances G-Ten réaction d'echange de charge dans tous les noyaux jusqu'au 208~b89). cette tran-sition GT est interprétée comme l'étzt analogue de la transition Ml dans le noyau parent ou plusexactement la composante To-1 de 1'6tat analogue (voir Figure 10). Les groupes d'Orsay et MSU,tirant la conclusion que ces transitions sont excitées par l'intermédiaire du terme Vmdel'interaction effective N-N et dominent le spectre (p,n) .3 q = O et vers 200 MeV d'énergie inci-