symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

faut noter que l'on ne connait pas la dependance radiale de Ul(r). Ces analyses sont donc dépendantesdu modele utilisé puisqu'elles supposent toutes que U,(r) a une forme de Woods-Saxon devolume, sans partie imaginaire (sauf dans le cas de la réf. 68)Jvoir figure 2) où l'on a introduitune partie imaginaire de surface et de volume Ul(r) = Uo(r) + wD(r) + W(r) pour le potentiel desymétrie).Des modeles microscopiques du potentiel nucléon-noyau basé sur l'approximation Hartree-Fock et des interactions nucléon-nucléon effectives permettent de calculer ce potentiel de symétrieet le terme de correction coulombienne et de comparer ces prédictions aux données empiriques exis-tantes. En supposant des distributions de Fermi pour les protons et neutrons, le potentiel nucléon-noyau deduit soit a partir d'une force de ~kyrrne~~), soit 2 partir de l'interaction nucléon-nucléonde a une dépendance en rayon du type R = R ~ A " avec ~ Ro = 1.10 * 0.05 ouR = 1.20 i. 0.1 fm74) pour tous les noyaux (du 40~ au '08pb). Ce resultat est en accord avec lesOdonnées empiriques dérivées de la diffusion élastique. La diffusivité a est indépendante de lamasse A et est 6gale 0.55 fm, valeur qui est légerement inférieure celles utilisées dans lesmodeles phénoménologiques (0.55 < a < 0.70 fm). La geométrie dezpotentielrmicroscopiques étant enaccord raisonnable avec celle des potentiels empiriques, on peut comparer les résultats obtenuespour le terme Coulombien hVc(r)due a la dépendance en vitesse et pour le terme de symétrie Ul(r).ïV.2.1La correction du potentiel Coulombien : AVciriLe terme bVc(r) est calculé partir de l'expression :*ou mest la masse effective du nuclton et Vc(r) le potentiel Coulombien.Les résultats obtenues pourAV,(~) a partir de l'approximation Hartree-Fock et de laforce de ~kyrme~~) sont présentés dans la Figure 5 pour divers noyaux de L'160 au '08pb.Ils peu-vent 6tre approximés par la formule AVctr) = 0.8 z/A"~ f (r) ou f (r) a la même dependance radialeque le potentiel réel. Cette parametrisation donne unrésultat qui est sensiblement deux fois plusgrand que celui déduit de l'approche phénoménologique hVc(r) = 0.4 z/A"~ (voir IV.4).