symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

More documents

Recommendations

Info

SYMETRIE D'ISOSPIN ET STRUCTURE NUCLEAIRE*S. GALES <strong>et</strong> NGUYEN VAN GIAI*Institut de Physique Nucléaire d'Orsay*Diviaion de Recherche ExpCrimentslc*~ivision de Physique n,.S~ri.que.Laboratoire associé ou C.N.R.S.
Page 1 and 2:
« Symétries et physique nucleüir
Page 3 and 4:
Cours enseignes aux prbcedentes ses
Page 5 and 6:
TABLE DES MATlERESAVANT-PROPOSPh. Q
Page 7 and 8:
SYETRIE CHIRALEP.A.M. GUICHON1 . IN
Page 9:
PHYSIQUE DES PARTICULES : LA QUETE
Page 13:
P, C, T, NOMBRE BARYONIQUE ET NOHBR
Page 16 and 17:
symétrie). On ne peut plus se perm
Page 18 and 19:
Figure 1: Un tQtraddre droit a pour
Page 20 and 21:
avec une grande section efficace po
Page 22 and 23:
Nous verrons que, encore aujourdhui
Page 24 and 25:
2.3 Le nombre baryonique et les nom
Page 26 and 27:
3 L'Ouolution historique3.1 Les anc
Page 28 and 29:
d'embranchement de quelques %. Rujo
Page 30 and 31:
oyonnement de freinage, et perd son
Page 32 and 33:
directe, contrairement aux photons
Page 34 and 35:
YS)Le boson qui transmet l'interact
Page 36 and 37:
montre [en exploitant le modele des
Page 38 and 39:
[VLI~4.22 Existe-t-il une matrice d
Page 40 and 41:
(Fve Zurich < 18 eV spectre B du tr
Page 42 and 43:
lllquestions fondamentales. Ce n'es
Page 44 and 45:
ien auancb, avec un faisceau de pro
Page 46 and 47:
physique soit telle que les Qlectro
Page 48 and 49:
Figure 5: Les lois de consemationci
Page 50 and 51:
COI N C~Figure 6: La polarisation c
Page 52 and 53:
la polartsation transversale des Ql
Page 54 and 55:
une feuille mince oirnont6e. Enfin.
Page 56 and 57:
5.3 Les effets dans les courants fo
Page 58 and 59:
desintégration du muon conservent
Page 60 and 61:
5.3.3 Interaction ~e~ton-~uark~'.5.
Page 62 and 63:
Lorsque l'énergie E, du faisceau v
Page 64 and 65:
5.4 Les effets dans les interoction
Page 66 and 67:
II existe d'autres possibilités ex
Page 68 and 69:
noyaux légers que la methode prend
Page 70 and 71:
discussion plus détaillée de cett
Page 72 and 73:
pour les transitions de Fermi et de
Page 74 and 75:
6 La violation de PC et la violatio
Page 76 and 77:
Le doublet :obBil b l'équation d'
Page 78 and 79:
importance d la mesure trhs prBcise
Page 80 and 81:
622 Le theorbme polarisation-asymé
Page 82 and 83:
Btait Bnorme. Des expbriences ultQr
Page 84 and 85:
aison quelconque S est petit dans l
Page 86 and 87:
Une experience utilisant un faiscea
Page 88 and 89:
et dans le renversement du temps:On
Page 90 and 91:
contributions puisse produire une a
Page 92 and 93:
n7 La uiolation du nombre bayonique
Page 94 and 95:
72.1 SU(5) comme exempleB.Quels son
Page 96 and 97:
deux Bnergies caract6ristiques de c
Page 98 and 99: [auec une certaine prbcision) la tr
Page 100 and 101: 8 La conservation du nombre leptoni
Page 102 and 103: la double désintégration B auec n
Page 104 and 105: (7.76%] qui est un candidot à Io d
Page 106 and 107: 9 La violation des nombres leptoniq
Page 108 and 109: introduits. Le premier utilise une
Page 110 and 111: des foisceaux plus intenses et de m
Page 112 and 113: nombre de pointe. La coordonnBe z e
Page 114 and 115: pour la capture, de façon b minimi
Page 116 and 117: theoriques pour une simple rumeur?
Page 118 and 119: où p est i'impulsion du faisceau d
Page 120 and 121: OU côte des acc418rateurs la situa
Page 122 and 123: 10 Conclusion10.1 Les perspectives
Page 124 and 125: Appendice A: La ucolation de la par
Page 126 and 127: C'est la théorie V-A. Les quarks e
Page 128 and 129: Appendice 0: La dbsintbgrotion du m
Page 130 and 131: trouve l'expression de la polarisat
Page 132 and 133: fi~~endice C: Oscillations de neutr
Page 134 and 135: et comme la matrice M,a pour carre
Page 136 and 137: Jusqu'ici nous avons considéré la
Page 138 and 139: peuvent être imaginQs, qui tentent
Page 140 and 141: 1 'The Discrete Symmetries P. T and
Page 142 and 143: Chopitre XXiV, C.S.34 Vcir rbf&renc
Page 144 and 145: of Time-Reuersai Inuariance', T.S.
Page 146 and 147: 90 'Neutrinoless Double B-Decoy in
Page 150 and 151: RCSUméLes principaux effete dûs l
Page 152 and 153: et qui ouvrit un domaine nouveau /c
Page 154 and 155: qui possède naturellement les prop
Page 156 and 157: Nous verrons plus loin que la force
Page 158 and 159: de charge (SC) des forces nucléair
Page 160 and 161: aucune violation significative.- 14
Page 162 and 163: Cette impureté se reflète dans l'
Page 164 and 165: - 152 -Ill,>Az fl(2 ,., r:~:')in>=
Page 166 and 167: 1. vélocité du son, et une densit
Page 168 and 169: est peu affectée par la présence
Page 170 and 171: on obtient ft - G;~T~~&Z. 11 est al
Page 172 and 173: CHAPITRE II : ASPECTS EXPERIMENTAUX
Page 174 and 175: Pour illustrer d'un exemple, consid
Page 176 and 177: - lb4 -deLes spectres résultant du
Page 178 and 179: 9 9Les critères d'identification d
Page 180 and 181: II.2.bII.2.b.lInterprétation des c
Page 182 and 183: l'écart relatif entre les niveaux
Page 184 and 185: comportement moyen (rayon coulombie
Page 186 and 187: L'analyse de la section efficace ut
Page 188 and 189: La recherche de ce type de transiti
Page 190 and 191: 11.3.3 Interprétacion théorique d
Page 192 and 193: coulombienne croit avec Z alors que
Page 194 and 195: 11.4.1 Evidence expérimentale et g
Page 196 and 197: F*guhe If : Po&mhLion mesute&JI.& h
Page 198 and 199:
- 186 -notations de la Table 5, jC>
Page 200 and 201:
2gy2 tin12 ljlyz 3dyz Ls~2 '9% 3d 3
Page 202 and 203:
- TabLe 6 : Enagies d'ex-n, nornbir
Page 204 and 205:
s'écrit :- 192 -La section efficac
Page 206 and 207:
Les études de structure nucléaire
Page 208 and 209:
où l'on a pose H LAKP. etc...APL'6
Page 210 and 211:
2) Tous les autres processus où il
Page 212 and 213:
Figure 3Dans l'expression (111.14)
Page 214 and 215:
111.3 DEPLACEMENTS COULOMBIENSNous
Page 216 and 217:
de Noleo-Schiffer r si l'on calcule
Page 218 and 219:
Il y a ensuite de nombreuses correc
Page 220 and 221:
- 208 -Y/lZ r- A,41Les résultats 5
Page 222 and 223:
CHAPITRE IV : SYMETRIE D'ISOSPIN DA
Page 224 and 225:
- 212 -En posant :on peut écrire :
Page 226 and 227:
- 214 -U,(r) s'écrit :où on et Ps
Page 228 and 229:
du 40~a au '08pb donne une dépenda
Page 230 and 231:
F&~UJLZ 5 : Tme de comeotion & au p
Page 232 and 233:
On peut donc conclure que le potent
Page 234 and 235:
apparaissent conune des pics 6troit
Page 236 and 237:
potentiel de symétrie (forme de vo
Page 238 and 239:
IV.3.1 Les états analogues et pote
Page 240 and 241:
IV.3.2 Resonances Gamow-Teller et T
Page 242 and 243:
cause de la naturerépulsive de l'i
Page 244 and 245:
+*moment transféré (q 2 O ou enco
Page 246 and 247:
Fbwe 19 : Dependancc en moment Z.bv
Page 248 and 249:
on avait défini la relation2 2Z =
Page 250 and 251:
La Figure 23 montre le spectre exp
Page 252 and 253:
De manière spectaculaire apparait
Page 254 and 255:
dente, ont développé un progranme
Page 256 and 257:
LOO0Figue 30 : Speches dea pmtonh d
Page 258 and 259:
Franey ou l'analyse en déphasage (
Page 260 and 261:
Dans le cas d'interaction @lectroma
Page 262 and 263:
- Energie incidente entre 150 et 40
Page 264 and 265:
tielles pour la réaction (7-, no)1
Page 266 and 267:
Les réactions de-double échange d
Page 268 and 269:
REFERENCES1.2.3.4.5.6.7.8.9.10.II.1
Page 270 and 271:
J.A. Nolen and J.P. Schiffer, Ann.
Page 273 and 274:
ÇYMETRIE CHIRALEP.A.M.GUICHONServi
Page 275 and 276:
1La symétrie chirale est née en 1
Page 277 and 278:
- 265 -avec 2 les matrices de Pauli
Page 279 and 280:
symétrie. C'est le problène des a
Page 281 and 282:
7-- 209 -tc ;P. m: (p) 1 V,'" 1 p m
Page 283 and 284:
oùTy est le courant faible porté
Page 285 and 286:
- 273 -3 -, -2
Page 287 and 288:
- 275 -En comparant avec (111.20) o
Page 289 and 290:
On trouve bien deux algèbres SU(2)
Page 291 and 292:
- 279 -< K'(c) N$oj 1 v,,'$,~ \ NF)
Page 293 and 294:
Il faut bien noter que cette expres
Page 295 and 296:
IV. H)(KLES LACRANGIWS1) ibtivation
Page 297 and 298:
-S(TA) : S S- 285 --> 7(TV) : 5- 1
Page 299 and 300:
Maintenant si nous procèdons à un
Page 301 and 302:
Y. APPLICATIDNS1) L'approximation e
Page 303 and 304:
- 291 -rlle terme de Born donne la
Page 305 and 306:
a-, L i(i+ mnt4 + m,/r~ 4 nk- n; -~
Page 307 and 308:
Dans ce cours on utilise la convent
Page 309 and 310:
TRAITEMENT DYNAMIQUE DES SVMETRIES
Page 311 and 312:
- 299 -1. INTRODUCTIONEn physique n
Page 313 and 314:
- 301 -en fonction de la densité p
Page 315 and 316:
et où nous avons utilisé le fait
Page 317 and 318:
Corne généralement pour les syst
Page 319 and 320:
-- 307 -où L caractérise la taill
Page 321 and 322:
- 309 -Il en résulte danc qw l'én
Page 323 and 324:
- 31 1 -rale : pour des systèmes i
Page 325 and 326:
- 313 -Nous pouvons facilement nous
Page 327 and 328:
1 - 315 -par exemple, pour la rotat
Page 329 and 330:
où Mest la masse totale du systèm
Page 331 and 332:
Les fonctions n(q) et h(q) sont app
Page 333 and 334:
Le calcul variationnel nous amène
Page 335 and 336:
travaille avec des déterminants de
Page 337 and 338:
- 325 --... ---.Fig. 9 . Le gap A e
Page 339 and 340:
.--, + + A + A + I O > 3d + ~ A A A
Page 341 and 342:
Le lecteur a évidemment reconnu le
Page 343 and 344:
Paur G < Gc, nous avons :c'est à d
Page 345 and 346:
L'angle f sur la figure 13 est repr
Page 347 and 348:
La densité p, correspond donc à l
Page 349 and 350:
- 337 -Nous supposons que nous avon
Page 351 and 352:
couche, l'énergie d'oscillation es
Page 353 and 354:
c; = cosCe choix de la matrice de t
Page 355 and 356:
(5.53)20Dans (5.52) on reconnaît s
Page 357 and 358:
A cause de la propriété a + a' =
Page 359 and 360:
Le made instable qui enclenche la b
Page 361 and 362:
-- 349 -(voir aussi les énergies p
Page 363 and 364:
- 351 -ge particule-vibration peut
Page 365 and 366:
- 353 -approche sont donnés dans l
Page 367 and 368:
- 355 -Je dérive ln théorie dans
Page 369 and 370:
- 357 -respectant les reIations d'i
Page 371 and 372:
- 359 -HF,K th')^ -k= VkL' -- -r (A
Page 373 and 374:
- 361 -K = k 1 = 2T- !ho-~A,L-K,A =
Page 375 and 376:
- 363 -clair aussi que cette derni
Page 377 and 378:
INTRODUCTION AU MODELE DES BOSONS E
Page 379 and 380:
- 367 -PREMIERE PARTIE : PRESENTRTI
Page 381 and 382:
1 IBM-1- 369 -IIl y a bien sûr qua
Page 383 and 384:
intéressons par les seuls degrés
Page 385 and 386:
possède la symétrie de rotation i
Page 387 and 388:
isures successives, de U(6) à O(3)
Page 389 and 390:
- 377 -On peut alors écrire les va
Page 391 and 392:
Figure 6: Comparaison des trois cas
Page 393 and 394:
on voit que l'on peut distinguer qu
Page 395 and 396:
NeulronNumheiFigure 9: Schernas de
Page 397 and 398:
- 385 -I 1 I 16-- 4 -156E0=25MeV Gd
Page 399 and 400:
où T,et TV sont des opérateurs à
Page 401 and 402:
éduites B(EA). Pour une transition
Page 403 and 404:
Figure 14 : Ajustement IBM-2 des ni
Page 405 and 406:
Figure 16 : Rapports de branche,nen
Page 407 and 408:
coupler ce "coeur" aux degrés de l
Page 409 and 410:
DEUXIEME PARTIE : EXTENSION DU MODE
Page 411 and 412:
avec: A,= 1Iet: B,= 1IA, et B, sont
Page 413 and 414:
Figure 20 : Densités de transition
Page 415 and 416:
Nous avons aussi mesuré un certain
Page 417 and 418:
une procédure de mélange de confi
Page 419 and 420:
Figure 24 : Comparaison des probabi
Page 421 and 422:
figure 27 montre ce qu'il en est de
Page 423 and 424:
CONCLUSIONDans la première partie
Page 425 and 426:
- 413 -BIBLIOGRAPHIECette bibliogra
Page 427 and 428:
DESCRIPTION DES NOYAUX A IMPAIREN T
Page 429 and 430:
1 - INTRODUCTION1.A GénéralitésO
Page 431 and 432:
Les partenaires des particules ordi
Page 433 and 434:
.,,où A. i'. ., et A!., sont des p
Page 435 and 436:
- 423 -Tableau 1 - Comparaison des
Page 437 and 438:
Il n'est pas possible de trouver un
Page 439 and 440:
morphes : S O ~ (6) et suF (4), en
Page 441 and 442:
Tableau III - Caractéristiques du
Page 443 and 444:
IV.C.2 Prc&bilités_des transitions
Page 445 and 446:
IV.C.3~;T~sferts de parti~h;gsD'aut
Page 447 and 448:
Figure - 8 : Vérification expérim
Page 449 and 450:
V.A Le modèle "mu&%-j" U (6112)Ce
Page 451 and 452:
Il est ~ossible d'obtenir des formu
Page 453 and 454:
De même, il est possible d'étendr
Page 455 and 456:
(la forme précise des opérateurs
Page 457 and 458:
LA DECROISSANCE DOUBLE €4- :INTRO
Page 459 and 460:
La double décroissance $- est la d
Page 461 and 462:
différence entre la somme des nomb
Page 463 and 464:
terme (VtA). Les fleches correspond
Page 465 and 466:
on obtient une expression similaire
Page 467 and 468:
pp (ov 1Majoron-Fig. 3 : Spectres e
Page 469 and 470:
- --Transition Heidelberg MissouriR
Page 471 and 472:
Fig. 4 : Dispositif exp&riwntal uti
Page 473 and 474:
'"Ge qui est émetteur $-fi- selon
Page 475 and 476:
'too,300-200-a00-1800-1200-OJ28O0OJ
Page 477 and 478:
(A) @ATTELLE-CAROLINA (B) UIUNO-2 (
Page 479 and 480:
- 467 -m7w, .r30, -20,10,O39,20,irt
Page 481 and 482:
les scintillateurs Nal. Une efficac
Page 483:
Doi et al. - Progress of Theor. Phy
Page 486 and 487:
Nous pr€sentons un panorama de l'
Page 488 and 489:
champ du photon et le couplage mini
Page 490 and 491:
se rencontrent pour une valeur de l
Page 492 and 493:
d) Masses des fermions : quarks et
Page 494 and 495:
Donc pour maintenir mg léger il fa
Page 496 and 497:
spontanément. Egalement un état a
Page 498 and 499:
- 486 -112 et 1) alors que N = 8 s'
Page 500 and 501:
et a d'aller plus en arrière dans
Page 502 and 503:
(R scalaire de courbure dans le gra
Page 505 and 506:
LE NUCLEON ET L'INTERACTION NUCLEON
Page 507 and 508:
- 495 -1) INTRODUCTIONLa physique d
Page 509 and 510:
Nous ne parlerons pas ici ni des mo
Page 511 and 512:
où [A,B]=AB-BA.O~ peut voir par le
Page 513 and 514:
c) Courant----------------topologiq
Page 515 and 516:
Les fonctions des nucléons sont de
Page 517 and 518:
Les expressions des autres observab
Page 519 and 520:
2alors U1 = LI2, U = U et1On peut r
Page 521 and 522:
Fig. 3 : Potentiels NN calculés (r
Page 523 and 524:
- 511 -4 4 t -On peut voir enfin su
Page 525 and 526:
avecLa normalisation au terme ciné
Page 527 and 528:
Nous n'avons considéré que la for
Page 529 and 530:
Si l'on a un vecteur'matrice tel qu
Page 531:
M. Lacombe, B. Loiseau, J-M. Richar
Page 535:
- Plan -1 Présentation de l'ILL- S
Page 538 and 539:
CBIAJUNWAOUBAHADOUPCRQUETQUEBERTQUE
Page 540 and 541:
Institut de Physique NuclCaireUnive
show all

symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?