symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

- 186 -notations de la Table 5, jC> est la fonction d'onde de l'état fondamental du coeur, I C > ~ celledes différents états excités. Les nj et nk représentent les états de neutrons disponibles. Enfinles (nj, ni1) représente une configuration comportant un trou de neutron dans l'orbite l occupéeet un neutron dans la couchei .Cette expression générale de la fonction d'onde de la RIA nous permet de comprendre lesdifferents modes de désintegration de ce niveau. Le tres grand intérêt des etudes de spectroscopie.3 travers les RIA vient du fait que les facteurs spectroscopiques entre la RIA et n'importe quelétat excite de la cible (a pour l'état fondamental IC > , Bikpour les états excités du coeurI C >) ~ peuvent 6tre obtenus alors que la réaction de transfert d'un neutron ne nous renseigne quesur le couplage d'un neutron avec l'état fondamental IC >.Dans la Table 5, on voit que la formation de la, RIA peut se faire partir du terme 1.Une diffusion élastique de protons a l'energie ER peut placer la particule dans l'orbite j quicouplée IC > donnera une résonance dans la fonction d'excitation. Un autre mode de formationpossible est le transfert direct d'un proton sur l'orbitale Rej au moyen de reactions de transfert3( He,d) ou (a,t). Par l'intermédiaire de ce même terme 1, le proton peut laisser le coeur dansl'état fondamental IC > (voie élastique de largeur partielle $j). L'amplitude de cette configura-P2tion est égale à a = (@/rSP)1'2 et est aussi reliee au facteur spectroscopique S = a mesuréP P dplors de l'étude de la réaction (d,p) sur le coeur. Dans le modele extrëme a une particule nous2avons a = 1 et Z BiK = 0.*Le terme III peut peupler les premiers niveaux excites du coeur ICi> (voie inélastiquede largeur partielle Fk), l'amplitude de ces configurations etant égale à BiK avec Z BiK - riP' 'Les termes II et IV laissent le noyau final dans une configuration particule-trouneutronique construite soit sur l'etat fondamental soit sur les etats excités du coeur. Notons quechaque RIA de nombre quantique ntj va decroître vers un multiplet particule-trou neutroniquedifférent d'où de nouveau une information unique sur ces configurations et en particulier la possibilité d'en déduire les valeurs de 1 'interaction résiduelle particule-trou.