symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

- 322 -méthode de projectoin que nous allons présenter à la fin de ce cours y portera secours maisceci reste à être démontré dans le futur.Pour être complet, nous allons néanmoins brièvement traiter le cas M - 2. Dans lecadre de notre modèle, ceci estintéressant parce qu'il contient la réponseexacte. Nous avons donc :M=2 .Lb(2) = CH) - , b,i2) = - J ' MY -j- V s ($5 = O2 "'Yavec = PNous voyons que l'énergie est abaissée par rapport au cas M = 1 par un terme qui re-présente quelque chose corne la fluctuation de l'énergie cinétique due au mouvement du point dezéro. Cependant My n'est pas la masse physique, ce qui est un désavantage de la théorie où on