symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

où Mest la masse totale du système. Le cranking donne donc la bonne dépendance(trivia1e)envites-se; ceci est dû au fait que le spectre intrinsèque et le mouvement collectif sont découplés. Cecin'est pas le cas pour la rotation où l'énergie dans le laboratoire est donnée par :oùest le moment d'inertie de Thauless-Valatin C3] . La dépendance en o n'est pas pres-crite a priori comme dans le cas de la translation et elle peut varier d'une théorie à l'autre.4. TECHNI~UE DE PROJECTION*Comme nous l'avions annoncé à plusieurs reprises, nous allons discuter maintenant lestechniques pour extraire du paquet d'ondes la composante avec un bon nombre quantique qui nous intéresse.Nous allons de nouveau traiter explicitement le cas de la translation et utiliser notremodele pour mener certains calculs jusqu'au bout mais le principe restera toujours le même pourtoutes les autres symétries brisées. Rappelons de nouveau que la projection a un sensuniquementpour des systèmes finis. Dès que la distribution dans la "coordonnée"aura atteint une forme de fonction de Dirac,il n'y a plus de raison pour effectuer une projection.Formellement, la projection est très simple. Il suffit de superposer les paquets d'ondes distribuésdans tout l'espace de la manière suivanteNous laissons au lecteur le ~oin de verifier qu'effectivement !estfonction propre dena ans ce chapitre, nous allons être relativement succints parce que la méthode est décrite d'unemanière assez détaillée dans deux livres récents 13,LiI . Par contre, nous invitons le lecteurpour se familiariser avec la méthode et ses différents aspects, d'appliquer la projection à notremodèle où tout peut être calculé analytiquement.