symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

- 511 -4 4 t -On peut voir enfin sur la fig. 3 que le potentiel S Y( sO) s \1C-3Vs5 , est partoutO'répulsif alors que pour les potentiels rsalistes, comme celui de parisz5, ce ~otentiel est attractif(& -50 MeV) à moyenne portée (N .8 fm) et est responsable de la liaison nucléaire. Dans le cadredu modèle de Skyrme ceci pose un problème que nous allons considérer maintenant.26U(X) ,En plus du terme de Skyrme il existe un terme symétrique d'ordre 4 en dérivée du champ13,14Noua avons ajouté ce terme au lagrangien (13) et considéré le lagrangienLe terme d!contribue de manière négative à la masse du soliton, il déstabilise le soliton.'tsPour une valeur de e donnée, il existe une valeur maximale critique de d . La valeur de %rait être déterminée à partir de l'onde Sun . En plus d'un terme quadratique en dérivée tempo-relle contribuant au A,donne un terme quartic petit que nous avons n6aliaé. Le potentielest attractif mais pas suffisamment pour contrebalancer la répulsion provenant de d *A'pour-Nous avons alors introduit le méson vecteur W dont le potentiel V+ est rgpulsifc,27mais de portée lus courte que . Le la~rangien s'écritLe méson vecteur stabilise le soliton. Si l'on considère Oïl grand alors on montre quewdApPest équivalent à un terme, , du tjème ordre en dérivée du champ LI et nous avons 28WLeu3On montre de lus que 2 (éq. 83) est l'approximation de grande masse d'un méson scalaire sin-+ 5gulet chiral &Cr) (interaction TT dans l'onde S),Une alternative au lagrangien de l'équation (86) est alorsA partir des lagrangiens (86) et (88) nous avons reproduit les masses dinucléai et dudelta et obtenuun potentiel V+ attractif à longue portée28.~uivant que l'an considère lvéq.(86) w lVéq. (88) les va-C