symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

où u, est Io vitesse de l'électron, le taux de polarisation et 8 l'angle entre la direction deoolorisotion et l'impulsion de 1'8lectron. Les noyaux sont polarises d basse temperature et dansun champ magnbtique par I'intermediaire de leur cortdge Blectronique. La polarisation estcontrôlée au moyen de I'anisotropie des rayons y du @Ni. Pour passer de 0 - O cl 8 - n onrenverse simplement le sens du champ magnetique (donc aussi le sens de la polarisation desnoyaux), sans changer la géom8trie. Le resultat est spectaculairern: on observe une forteosymetrie, qui accompagne la polarisation nuclboire. La valeur de I'asym6trie trouvee (mame sil'expérience n'est pas trds precise) suggdre que la violation de Io parite est maximale et quei'inuoriance C est aussi violée de façon maximale. Le rbsultat est en accord auec I'inuariance T,donc aussi auec l'invariance PC.5322 La correlation entre électron et photon circulairement polaris6.Au lieu de considerer le pseudoecolaire . ps, faisant interuenir la polarisation donsl'état initial, on peut envisager de mesurer la polarisation dans I'Qtat final, ce qui est possiblesi ce dernier se desexcite par rayonnement y. Si i'on sélectionne la direction de l'électron 8. onseleciionne du mBme coup un sous-ensemble de noyaux finals polaris8s. et les y dedesexcitation correspondants sont palarisbs circulairement. C'est la methode dite de la mn$/adlon,û-p/arisation c~rcv/aim y. Cette methode a l'avantage de ne pas necessiter l'utilisation destechniques d'orientation nudeaire, mais le prix b payer est la mesure de la polarisationcirculaire y en coïncidence avec les p. Comment mesure-