symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

-- 179 -Table 3 : VaLw caLdfeo de la &vqu d'~!nad~*on pmfon intendize poW~ p h i w - e*atb adoguu T = 312 (The detake6. 121.4 fNoyauConfiguration de Energie de l'état rnl'état parent(MeV) (eV) (keV) (Mev)-ll' (eV) (eV) (eV)2 -113,4 p1/2 p3/2+ r r: + r0 rexp15.07 6.4 160 0.41-0.09i 350 400 182x572 -117' P1/22 -133~1 d312s1122 d-l41sc f7/2 31211.20 34.1 270 -0.44-0.08i 1900 1910 40~105.56 5.8 110 -0.10-0.04i 70 90 1101155.87 0.2 270 -0.07-0.03i 340 350 55dODans le cas des états T = 2, tres peu de calculs ont,été entrepris sur les largeursinterdites d'émission,par particule alpha. En particulier Mc Grath et al.36) ont étudié les mé-langes d'isospin T = O et T = 1 dans les niveaux T = 2 produits par l'interaction coulombienne,la contribution principale venant du mélange avec les états anti-analogues. On trouve un mélangedeT = O dans les états T = 2 extrémement faible (environ 10-~). Il est donc tres improbable que cetype de largeur alpha (environ 1 keV) puisse être produit par un mécanisme du genre de celui. discu-té plus haut pour les états T = 312. De cette rapide revue des mécanismes permettant d'expliquerles decroissances interdites d'isospin, on peut conclure provisoiremnt :i) Le mélange d'isospin avec l'état anti-analogue semble fournir l'ordre de grandeurcorrect pour les largeurs d'émission interdite des 6tats T = 312 dans les noyauxT2= 5112. La contribution de ce mécanisme est dominante bien que d'autres mécanis-mes puissent modifier ces largeurs et Ptre responsables des variations en fonctiondu nombre de masse. L'élément de matrice coulombien seul a une valeursuffisante pour expliquer la largeur dr6mission interdite pour les états T = 312dans les noyaux legers.ii) ~olr les états T = 2, il n'y a pas d'explication satisfaisante aux largeurs d'émis-sion alpha ou proton.iii) Il n'y a pas d'évidence experimentale directe de la nécessité d'introduire uneforce nucleaire dépendante de la charge.11.4 LES NOYAUX LOURDS, RESONANCES ISOBARIQUES ANALOGUES ET STRUCTURE NUCLEAIREMalgr6 les nombreuses vérifications expérimentales de la faible brisure de symétried'isospin dans les noyaux légers, il a fallu attendre les débuts des années soixante pour établirque l'isospin demeurait un "bon" nombre quantique dans les noyaux lourds. En effet, l'energie