symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

Franey ou l'analyse en déphasage (potentiel de Paris,code RESEDA) donne des résul tats tres semblables enforme et en intensite.Pour résumer les principales incertitudes101+Ep=201MeVEx = 10.2MeVliées au type d'analyse, notons qu'en (p,p')ellessont très dépendantes du modele (fonctions d'ondes.. .) b 1 \\et que contrairement ?I la réaction (p,n) il n'existeni de calibration, ni de regle de somme indépendantedu nodele.G\ 6L'analyse des distributions angulaires (p,p') o.1 ~ (F.0 SIMPLE ~ , ~ ?pemt d'extraire la quantite N = (dojdn) exprepresentant le pourcentage de 1 'intensité de la tran- O L 8 12 16sition Ml. Notons les principales sources d'i'ncerti-tude mentionnées précédemnent :8 c.m. (de%)FigcMe 32 : DCszXihUion a n g W e expthi-- La soustraction du fond continu,en mentaet et thionique de L'6.ta.t1' a 10.2 MeV dam le "Cal'absence de calcul théorique,est tout fait empi- (vain terte § IV.3.81 (Red. 95).riqueDans le cas des résonances larges les incertitudes expérimentales peuvent representer uneerreur d'environ 20 % sur la section efficace donc sur la force.- De très faibles transitions peuvent aussi ne pas Otre détectées toujours a cause dela presence de ce fond continu. Il est tres difficile d'estimer leur importance. Une évaluationde cette intensité peut 6tre faite dans le cas du 48~a.- Du point de vue de l'analyse il est clair que la source la plus grande d'incertitudevient des fonctions d'ondes de l'état initial et surtout final. La réaction (p,pl)étant plussensible que la réaction (p,n) aux correlations dans I'etat fondamental cause de non-sélectivitéd'isospin (AT = 0,1 sont permis).La Table 2 résume l'état actuel des donnees et des analyses pour les transitions Mlobservées en (p,pl dans les noyaux de masse comprises entre 50 et 140.