symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

- 123 -nLP(v,; L] - P.[L)I~ - 15.(0)1~ cos2 -A + IS,[O) cos28 - S,(O) sin2912 sin2 7nLnLP(v,; L) IO,,(L)~~ - 1$,,(0)1~ cos2 h + P,(O) cos20 + S,(O) sin2012 sin2 xnLOn uerifie que P(v,; L) + P(v,,; L) - 1, ce qui est normal puisque nous avons consider6 unneutrino siab/e.On a introduit la longueur d'onde d'oscillation A:A4np-- - 2A8 matresAm2p(~e~-c-')Am2(ev2)En g6nBral le neutrino sera produit b L - O par una interaction faible. donc dans un Btatde saveur bien daterminé. Par exemple, un neutrino est produit dans le soleil dans I'BtatBlectronique. On a alors vs(0) - 1 et v,,(O) - O. Dbù:P(v,;P(v,;nLL) - 1 - sin22e sin2 hnLL) - sin38 sin2 xQuand on s'bloigne de la source il a disparition de neutrinos Blectroniques et apparition deneutrinos muoniques. On voit que c'est la difference de masse qui detemine la longueurd'oscillation et que c'est l'angle de melange qui detemine l'amplitude. Cette demiere est maximalepour 0 - n/4. On voit aussi qu'il suffit de faire varier 0 de O b n/4.En raison des approximations qui sont faites les oscillations seront brouillees b une certainedistance de la source et on obsewera alors des valeurs moyennes (la moyenne Btant faite sur lavariable L):- 1 - 1P(v,) - 1 - sin30 P(v,) - 2 sin220Avec le melange maximal (8 - n/4) on trouve:- 1P(v.1 - P(v,) -Le resultat se gbn6ralise facilement b trois saveurs1l2 et avec le melange maximal on trouve: