symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

où n. - 1 pour les sous-couches remplies et n - 1/(2j.+l) pour chaque sous-état magnétique dans1 ila dernière orbite. Ceci introduit cependant une énergie d'interaction spurieuse entre les nucléonsfictifs de le dernière orbite, énergie qu'il est important d'estimer et d'enlever vu le degréde précision recherché. Par chance, l'éiiergie spurieuse d'origine nucléaire se retrouve aussibien dans le parent que l'analogue et s'élimine donc d'elle-même dans la différence (111.26).Il reste seulement à évaluer celle d'origine coulombienne qui n'est présente que dans le noyauanalogue toù j. désigne la dernière orbite (lf712 pour le 41~c). Avec la force SIII, on trouve1Espurieux- 170 keV dans le 41~c. On tiendra compte de cette énergie pour le calcul de AHF.Dans cette approche, il nny a pas lieu d'ajouter la correction d évoquée plus haut car elleest automatiquement incluse dans hHF 60). Par contre, toutes les corrections regroupées sousla dénomination 4' doivent être rajoutées à A et c'eet A + 4' qui doit être comparé àOE .HF'HFAvec la force SIII, on trouve &HF+&' = 7.01 NeV pour41la paire 41~a- Sc, à comparer avec le8valeurs de la Table 6.C) Approche basée sur la théorie des RIALe formalisme établi dans le section 111-1 peut être appliqué pour obtenir l'énergie del'état analogue physique (cf. eq.(III.ll)).Dans le cas des noyaux miroirs, l'expression généralese simplifie car l'état analogue n'est pas dans le continuum (c'est même un fondamental) et onn'a pas à introduire le couplage à l'espace I P ~ A . partir de (111.11) et en rajoutant de nouveaules corrections &' qui n'étaient pas encore introduites, on obtient :La différence - peut se calculer sans difficulté en prenant pour m) le fondamentalde HF. ~n effet,cp.l~lp)-