symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

- 275 -En comparant avec (111.20) on voit que ce calcul conduit à :Gp = 2Snt?+ maLde sorte que la conservation du courant axial demande :Q= GA - ï b,= GA-&%. hi (Iu .r7)2mr+m;Comme dans le calcul de y' nous avons considéré le nucléon comme ponctuel il n'y a pas lieu detenir compte de la dépendence en k de GA . Si on réécrit l'équation (111.27) sous la forme :%'(A- k');.,z (m .-lx 1GAon réalise que la conservation du courant axial implique :a) mi;=.) RI== GA (X. 2 9)Si on prend la masse du nucléon comme échelle de masse typique des hadrons on a %'4'C10.02M' -,ce qui est raisonnable (mais très qualitatif). Le point b) est la relation de Coldberger-Treiman. En mettant les valeurs physiques des constantes on trouve :li. - r iT a = -o.orM GAComme sous-produit du calcul on a aussi une détermination de Gp :G, (e) =2M GA%' + mKaau transfert de la capture de muons dans l'hydrogène, ceci donne :m, G,&) = 6.8GnAinsi l'hypothèse de conservation du courant axial a une conséquence inattendue, mais plutôtbien vérifiée expérimentalement : elle impose que la masse du pion soit négligeable et en mêmetemps relie la constante de couplage forte 9 . eta 8, CA qui sont des constantes den.couplage faibles : (Par contre elle ne dit rien sur la valeur de !GACette relationcurieuse entre 18interaction pion-nucléon et l'interaction faible est la source des théorèmes debasse énergie, la relation de G.T. étant le plus simple. Comme pour le courant vectoriel lesconsidérationsne concernent que les éléments de matrice du nucléon et laà l'opérateur courant axial est une hypothèse non triviale. C'est l'hypothèse