symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

cause de la naturerépulsive de l'interaction particule-trou ainsi qu'il est montré dans laFigure 16b.Dans les noyaux moyens et lourds, cette deuxieme configuration a haute énergie ne peutêtre atteinte par désintégration a pour des raisons energétiques (voir Figure 15). La faiblessede l'intensité des transitions 6 avait conduit des 1963 Ikida a prédire l'existence d'uneconcentration de l'intensite Gamow-Teller a haute énergie d'excitation.Notons enfin que lesréactions d'échange de charge3du type (p,n) ou ( He,t)per-MODELE A PARTICULESIN DEPENDANTESmettent de peupler les transi-tions du type Fermi (AS = 0,AT = 1) ou Gamow-Teller (AS = 1,AT = 1) et qu'il reste a expli-quer pourquoi alors que l'on amis en évidence depuis 1961(Ref. 40) les transitions AS= û,AT = 1 ou Etat IsobariqueAnalogue (EIA) ce n'est quetres récemment que les mêmesL? AVEC INTERACTION ?+PART-TROU-1 .+l(j> J>)eO 10 20ENERGIE D'EXCITATION (MeV)réactions ont permis d'observer Jc= 1 -1/2 j > = L +1/2expérimentalement les transi-tions Gamow-Teller dans lesnoyaux moyens et lourds.zHFiguhe 16 : al D A M b U n de L1ui*ens.Lti des ~t1~6iAam I+GTdan& un noya moyen ou buhd dana Le cadhe dumodëLe à pahtidea indépendantes.bl mhe ~igwe nwh datu le cas où L'on fitient comptede l'intemotion t6dduidueeee pahtide-&ou.LLintensit6 de la-transition de Gamow-Teller estessentiellement concentrée dans l'état d'isospin To-1 en reaction d'échange de charge car elleest affectée d'un poids égale .32Toalors que la configuration d'isospin To a un poids16gale a (voir Figure 10). La transition O+ + 1' est elle, caractérisée par un clément deO+mtrice du type Gamow-Telleroù la somne sur K s'étend a tous les nucléons de la cible dont on peut changer le spin et l'iso-spin.