symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

2) Tous les autres processus où il n'y a pas d'émission de protons, mais où l'état lfl> se dissoutdans lem états compliqués q. La some de ces contributions est appelée largeur d'étalementf', et inon a i4.(111.16)Les 4 termes de (111.14) sont illustrés par la Figure 1, où l'on a représenté par des flèchesles couplages à travers H, et par des pointillés les couplages encre les espaceset fq{toujours presents dans les propagateurst C111.2 EVALUATION DE f ET ?Figure 1Dans la plupart des termes de l'expression (111.14) apparaiesent des éléments de matricedu type < q ~ ~ ~ R Avec > . la définition (111.2) de l'étatIA>, on voit que ces éléments de matrice8ont Ioù la deuxième égalité eet obtenue en supposant que la seule composante de H non-invarianted'isospin provient des forces coulombiennes Vc. Si l'on remplace celles-ci par la partie à uncorps V (l) (cf.eq.(I.41)) qui est la plus importante, le comutateur [v~. T-1 n'est autre queCl'opérateur i~ovecteur monopolaire M-l défini en (1.b2). Ce résultat appelle les remarquessuivantes 21) Les farces nucléaires, qui ne violent que faiblement l'invariance d'isospin, ne contribuentpratiquement pas 2 la largeur des RIA. L'élargissement n'est dû qu'eux forces coulombiennes.