symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

l'écart relatif entre les niveaux T = 2 de T = '1 ou de T, = ?2 (Figure 7). Il faut donc absoluz4ment introduire un terme en eTz pour tenir compte de cet effet.Des estimations théoriques de ce déplacement en énergie dü au melange d'isospin 12)conduisent a des valeurs du coefficient d de l'ordre de -1 a -3 KeV pour des noyaux de masse infe-rieure à 40 et des valeurs d'une fraction de KeV pour le coefficient e. Par contre, cela introduitune variation de plusieurs keV pour les termes b et c.0) OUADRUPLET D'ISOSPINt Pb;%.-,-.- -, - .-3 b 'b-8-r.pmn-i II?,-in 3~2, 112 3/2,312SHIFI DU AU MELANGE D~SDSPINb+2c----......--...-.....I1.-CHANGE C T ~ , d PETITb) QUINTUPLET D'ISOSPINt b ' 3 ctFaute ? : E66ets du au mf&nge d'L4obpinde L16tat 4 g u e avec L ' W anüahguedand ted cnd d'un quadnupletet d'un q & ~ & d'*606p&.La di66txence en enwie e&e tes& v m rnembxe6 de6 mLeüpeetsE(T,TZI = a + bTZ + cT; .4 bed.t calculte dand Le cas oùiDONNE DIRECTEMENTOn peut donc dire en conclusion que dans les deux casoùl'on a trouvé exp6rimentalementune déviation significative par rapport a la formule quadratique de masse, le quadruplet T = 3/2dans la masse 9(d = 5.8 t 1.6 KeV) et le quintuplet T = 2 dans la masse 8(d = 4.0 + 1.5 KeV), nil'expansion des fonctions d'onde due a la repulsion coulombienne, ni lemélange d'isospin nepermettent d'expliquer ces déviations. Ces effets semblent absorbes principalement dans les termeslineaires et quadratiques.II.2.b.2Termes linhaire et quadratique : b et cOn appelle deplacement d'energie coulombienne (DEC) la différence de masse entre 2 mem-bres consécutifs d'un muFtiplet d'isospin :En applicant la relation (11.1) on a :