symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

nettement plus basse. 11 s'agit d'un état de superposition cohérente(cf. paires de Cooper). Si on ne s'intéresse qu'aux propriétésapparaissant à des énergies d'excitation inférieures'à 3 MeV, il nesemble pas abusif de considérer que seuls ces états cohérents (0'. 2'etéventuellement 4') contribuent aux excitations collectives. On peut donctenter de restreindre la représentation du noyau, pour ces propriétésbien précises, aux paires de fermions couplées à 0, 2 ou 4 et noter ceséléments S, D et G. De là à considérer ces paires de nucléons comme desbosons (notés cette fois s d et g) il n'y a qu'un pas que nousfranchirons allègrement. Notons bien que ces bosons, qui forment la basedu modèle ne sont pas simplement des couples de nucléons mais bien dessuperpositions cohérentes de paires de fermions.Donc, de l'espace complet des nucléons constituant le noyau nousne conserverons que les degrés de liberté de deux (ou trois) bosons. Ilest clair que cette projection (schématisée figure 2) n'a rien detrivial du point de vue théorique. De nombreux théoriciens travaillentce point mais les bases microscopiques de IBM ne semblent pas encoreclairement établies et sont même le sujet de vives polémiques.Pigure 2 :imitation de l'espace des fermions2' Le groupe U(6)Si nous admettons comme acquis qu'il est possible de représenterles excitations collectives de basse énergie auxquelles nous nous