symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

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- lb4 -deLes spectres résultant du bombardement des cibles minces de 12c et 160 par un faisceau3He de 70 MeV sont montres sur la Figure 2. Les produits des réactions détectés dans un téles-cope au silicium permettent d'identifier par mesures simoltanees de la perte d'énergie et de l'éner-6gie totale,les noyaux de He. Pour assurer une calibration optimum des spectres en énergie, une6réaction produisant les mêmes particules d'énergie tres proche ( ~ e et ) de Q connue est utilisée.Ici il s'agit de la réaction 1z~(4~e,6~e)10~.N2 01 OON2 010O32 33 3L 35 36E ~ observé H ~*f- F' uke 2 : S &es typiques des htaction~ COzi3He,6Hel B 66.3 MeV (haut1 et'$('~e,~~el à 71 MeV. Les ALèches inài.quent !a pod&n ducentmide des p h co&tespondant aux 6ondamentwr des noyau* de gC,''0, et 'OC. ilcte de !a &eh. 261.L'autre membre extrême du multiplet, llBtat fondamental du '~i ou du 136(~ = TI = +3/2),13est habituellement determiné en utilisant la mesure des Q de réactions 7~i(t.p)g~i et ll~(t,p) B.La methode expérimentale est en tout point similaire celle decrite plus haut pour les msses des1noyaux de TZ = -3/2. Les deux autres membres du quadruplet sont les Btats de T = 312 dans lesnoyaux de '~e, '8 et 13t, 1 3 respectivement. ~Ces états sont des états excités puisque l'étatfondamental a un isospin T = TL = 1/2 dans ces cas.Une bonne méthode d'identification possible de tels niveaux situes a haute energie3d'excitation est d'entreprendre 1 'étude des réactions miroirs (p,t) et (p, He) permettant untransfert d'isospin AT = 1 sur une cible d'isospin TZ - 1/2 par exemple 116(p,t)9B(T = 3/21 et11~(p,3~e)9~e(~ = 3/2). En effet, si la cible a un isospin Ti et que les réactions (p,t) et3(P. He) peuplent les membres du multiplet isobarique Tf = Ti + 1, alors Hardy et al. 27,281 ontmontré que les distributions angulaires ont la même forme et que le rapport de leurs sectionsefficaces est donné par la relation :
- 165 -1 5 0'- 2'. .. i10(p,3~e) 'Sezoo-$-.Il.*-,,.o.!%G----IM.39 Y2-;19, --I(M 1101. C0U.l.IL010 LOO#OC +,.-.:.- N 3.95i300 -A -,.N 2.31-TL---7.4------350 - 1.11 1!1 2.33 3>t- -.C4.3..O,x I3s-LW,+11Il*- -il.6, ,121----- >* 1x4 tI , %a 08 1400 800 800 400Counts;:F*we3a : Speches enénehgle des eqnrr l'Hel Emd dand La heaotiom "~lp,~Helet 'lB(p,xl . Nota La s&e des 2 bpe&es l a E 4 minohl ~ etea fib donte ~éeeotivite de ces pnoces~u qunnt d la PO-n des6- T = 312 v m 14.5 MeV d'énengie d l e x W n danh LPA noyruu de'Be et 9B aespectivmnt. ITX de la nP6. 281.3\P\ûk'd?*\~0.1'& Ex= 14.3995 Ex,14.6F+ (~,~~eJ.56&(fit)-6.05+, 'Q-0.003oe 40" 50" O,l t\Figune 3b : Dh&t&Litionades Ltat~angUes desT = 312 dand Lesnoyaux de PBe et '6 peupetddand LU h&&btA1LBlp,3Hel'B IpouLtI etl1~lp,zl 9 6 1 ~ L e l La .6ome des bectionrr e66*cacesdi66W&es at ideni%peet Lewu vaewhs ab~o-Les aont d m Le wpohtk/k3~,=0.96. La cowrbe enLhaiX pl& &epXEAUt& Unc d d OWBA pow un tmnb-6m.f L = o. lT&i de Ln ntb.281.
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« Symétries et physique nucleüir
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Cours enseignes aux prbcedentes ses
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P, C, T, NOMBRE BARYONIQUE ET NOHBR
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avec une grande section efficace po
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Nous verrons que, encore aujourdhui
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3 L'Ouolution historique3.1 Les anc
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directe, contrairement aux photons
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YS)Le boson qui transmet l'interact
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montre [en exploitant le modele des
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[VLI~4.22 Existe-t-il une matrice d
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(Fve Zurich < 18 eV spectre B du tr
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lllquestions fondamentales. Ce n'es
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ien auancb, avec un faisceau de pro
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physique soit telle que les Qlectro
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COI N C~Figure 6: La polarisation c
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une feuille mince oirnont6e. Enfin.
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5.3 Les effets dans les courants fo
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5.4 Les effets dans les interoction
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II existe d'autres possibilités ex
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noyaux légers que la methode prend
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discussion plus détaillée de cett
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pour les transitions de Fermi et de
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6 La violation de PC et la violatio
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Le doublet :obBil b l'équation d'
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importance d la mesure trhs prBcise
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622 Le theorbme polarisation-asymé
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Btait Bnorme. Des expbriences ultQr
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aison quelconque S est petit dans l
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Une experience utilisant un faiscea
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et dans le renversement du temps:On
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contributions puisse produire une a
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n7 La uiolation du nombre bayonique
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72.1 SU(5) comme exempleB.Quels son
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deux Bnergies caract6ristiques de c
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[auec une certaine prbcision) la tr
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8 La conservation du nombre leptoni
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la double désintégration B auec n
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(7.76%] qui est un candidot à Io d
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9 La violation des nombres leptoniq
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introduits. Le premier utilise une
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des foisceaux plus intenses et de m
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nombre de pointe. La coordonnBe z e
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pour la capture, de façon b minimi
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theoriques pour une simple rumeur?
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où p est i'impulsion du faisceau d
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OU côte des acc418rateurs la situa
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10 Conclusion10.1 Les perspectives
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faut noter que l'on ne connait pas
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En relation avec le potentiel dépe
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On peut peupler partir du mème eta
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Ajoutons .i cet argument général
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- 251 -un transfert d'isospin de 2
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a des multiplets où T,- 255 -est g
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29. R.G.H. Robertson, W. Benenson,
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Fiés& :La symétrie chirale est d'
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II. NOTION OE SYllETRIE CHIRALE1) H
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(B. 1)où on a défini les nouveaux
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III. LA SYILTRIE CHIRALE : UNE SYII
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souvent le choix inverse !) En util
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qui induisent les transitionsk' ,et
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facteur de forme Gp(k) doit donc av
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P.C.A.C. (Partiall~ Conserved Axial
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Goldstone" par opposition à la ré
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Le terme C(X) rassemble tous les au
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On peut fignoler un peu le calcul e
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Par le théorème de ~oether~ on co
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comme on peut le vérifier directem
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Finalement il nous reste à tenir c
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Le dernier terme dans & donne la di
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contribution de ce couplage vient e
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et des graphes dits de "pôle de pi
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R M:Les brisures (spontanées) de s
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nombre de particules reste fixe et
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Pour un système macroscopique, la
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ceci s'écrit :avecLa solution exac
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L'état fondamental est donc donné
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Faisons maintenant la m-eme étude
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'pas des états stationnaires mais
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En définissantnous arrivons à :o
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et que le projecteur peut aussi s'
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Dans notre modèle, le recouvrement
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translation rotation rotation des p
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L'équation (5.33) s'écrit alors :
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Fig. 16. Dépendance de la solution
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Le point représente l'interaction
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A l'équilibre (5.54) et avec (5.50
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Nous voyons que la solution RPA dev
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termes cinétiques dans les exemple
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Les constantes c. sont fonctions de
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L'opérateur de masse contient une
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kNous ut~lisons la relation = PL,-
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REFERENCESJ'ai été volontairement
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AVERTISSEMENTCe cours est divisé e
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Le succès de cette approche fut te
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nettement plus basse. 11 s'agit d'u
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On note = (-l)wd-w et (dfd')nL)= [d
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Neutron NurnberFigure 7 : Spectres
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La région -4-Dans cette région le
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1' La distinction explicite entre b
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Ces deux derniers termes (%,et V,,)
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Prenons l'exemple d'une transition
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Nombre de neutronsFigure 1 : Compar
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La formule (18) peut être considé
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Les opérateurs de transfert les pl
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les générateurs de ces groupes B
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Cette extension unificatrice de la
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Dans cet hamiltonien, si les param
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- Décroissance JB (Ov) ; transitio
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C'est-&-dire qu'un gain d'un ordre
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L'ensemble de ces mesures géologiq
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Fig. 8 Spectres directs de detecteu
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La figure 11 montre les spectres pa
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VI - AUTRES PROJETSDe nombreuses ex
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Le calcul du temps de vie du nuclé
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qui seraient bienvenues pour la gra
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Le rayon carré isosealaire moyen e
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Les matrices A et B sont des matric
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En utilisant les fonctions des nucl
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.vSi l'on fait la tranformation d'
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leurs de f,,, e, y et B sont diffé
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PHYSIQUE DES INTERACTIONS FONDAMENT
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LISTE DES PARTICIPANTSABCRALLABZOIT
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ADRESSESCentre d'Etudes luclkaires
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C.E.R.N.33 rue des Lattes-11.-1217
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