symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

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du 40~a au '08pb donne une dépendance en énergie du potentiel de symétrie U,(E) = 59(1-0.18 Log E )Psoit U, = 15.5 MeV a 60 MeV.Figue 3 : Pmdondeun du potentiel héel d $ U de l'anatyse de îa di6duion Uabliquep + noyau l~ection e6&ic,ace et poUaüon1 à 40 MeV en 6onction de N-ZIA.(Thé de îa héb. 711.Ce resultat pour des energies de 60 a 180 MeV est comparé dans la Figure 4 a ceux dis-cutes précedement. Il y a un desaccord important entre les deux séries dlanalyse..Cependant ilO 40 BO 120 150 2WE, (MeV)FQue 4 : Pho6ondeun du potentiel de syméthie UI d 6 U de t 'dyhe de ta di6Juionf i ~ ~ p u+ noyau e e d e BO et 200 LleV IU plein). Led t6slLe5ets denanaLysen phécédenten 1tm.i.x poM6l dont ausi hepont&. ITMé de ta&id. 721.
faut noter que l'on ne connait pas la dependance radiale de Ul(r). Ces analyses sont donc dépendantesdu modele utilisé puisqu'elles supposent toutes que U,(r) a une forme de Woods-Saxon devolume, sans partie imaginaire (sauf dans le cas de la réf. 68)Jvoir figure 2) où l'on a introduitune partie imaginaire de surface et de volume Ul(r) = Uo(r) + wD(r) + W(r) pour le potentiel desymétrie).Des modeles microscopiques du potentiel nucléon-noyau basé sur l'approximation Hartree-Fock et des interactions nucléon-nucléon effectives permettent de calculer ce potentiel de symétrieet le terme de correction coulombienne et de comparer ces prédictions aux données empiriques exis-tantes. En supposant des distributions de Fermi pour les protons et neutrons, le potentiel nucléon-noyau deduit soit a partir d'une force de ~kyrrne~~), soit 2 partir de l'interaction nucléon-nucléonde a une dépendance en rayon du type R = R ~ A " avec ~ Ro = 1.10 * 0.05 ouR = 1.20 i. 0.1 fm74) pour tous les noyaux (du 40~ au '08pb). Ce resultat est en accord avec lesOdonnées empiriques dérivées de la diffusion élastique. La diffusivité a est indépendante de lamasse A et est 6gale 0.55 fm, valeur qui est légerement inférieure celles utilisées dans lesmodeles phénoménologiques (0.55 < a < 0.70 fm). La geométrie dezpotentielrmicroscopiques étant enaccord raisonnable avec celle des potentiels empiriques, on peut comparer les résultats obtenuespour le terme Coulombien hVc(r)due a la dépendance en vitesse et pour le terme de symétrie Ul(r).ïV.2.1La correction du potentiel Coulombien : AVciriLe terme bVc(r) est calculé partir de l'expression :*ou mest la masse effective du nuclton et Vc(r) le potentiel Coulombien.Les résultats obtenues pourAV,(~) a partir de l'approximation Hartree-Fock et de laforce de ~kyrme~~) sont présentés dans la Figure 5 pour divers noyaux de L'160 au '08pb.Ils peu-vent 6tre approximés par la formule AVctr) = 0.8 z/A"~ f (r) ou f (r) a la même dependance radialeque le potentiel réel. Cette parametrisation donne unrésultat qui est sensiblement deux fois plusgrand que celui déduit de l'approche phénoménologique hVc(r) = 0.4 z/A"~ (voir IV.4).
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« Symétries et physique nucleüir
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Cours enseignes aux prbcedentes ses
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P, C, T, NOMBRE BARYONIQUE ET NOHBR
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symétrie). On ne peut plus se perm
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avec une grande section efficace po
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3 L'Ouolution historique3.1 Les anc
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oyonnement de freinage, et perd son
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directe, contrairement aux photons
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YS)Le boson qui transmet l'interact
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montre [en exploitant le modele des
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[VLI~4.22 Existe-t-il une matrice d
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(Fve Zurich < 18 eV spectre B du tr
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ien auancb, avec un faisceau de pro
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physique soit telle que les Qlectro
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Figure 5: Les lois de consemationci
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la polartsation transversale des Ql
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5.3 Les effets dans les courants fo
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Lorsque l'énergie E, du faisceau v
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5.4 Les effets dans les interoction
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II existe d'autres possibilités ex
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noyaux légers que la methode prend
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pour les transitions de Fermi et de
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6 La violation de PC et la violatio
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Le doublet :obBil b l'équation d'
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importance d la mesure trhs prBcise
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622 Le theorbme polarisation-asymé
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Btait Bnorme. Des expbriences ultQr
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aison quelconque S est petit dans l
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Une experience utilisant un faiscea
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et dans le renversement du temps:On
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contributions puisse produire une a
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n7 La uiolation du nombre bayonique
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72.1 SU(5) comme exempleB.Quels son
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deux Bnergies caract6ristiques de c
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[auec une certaine prbcision) la tr
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8 La conservation du nombre leptoni
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la double désintégration B auec n
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9 La violation des nombres leptoniq
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introduits. Le premier utilise une
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nombre de pointe. La coordonnBe z e
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pour la capture, de façon b minimi
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theoriques pour une simple rumeur?
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où p est i'impulsion du faisceau d
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OU côte des acc418rateurs la situa
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10 Conclusion10.1 Les perspectives
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C'est la théorie V-A. Les quarks e
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trouve l'expression de la polarisat
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fi~~endice C: Oscillations de neutr
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et comme la matrice M,a pour carre
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Jusqu'ici nous avons considéré la
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peuvent être imaginQs, qui tentent
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1 'The Discrete Symmetries P. T and
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Chopitre XXiV, C.S.34 Vcir rbf&renc
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of Time-Reuersai Inuariance', T.S.
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90 'Neutrinoless Double B-Decoy in
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SYMETRIE D'ISOSPIN ET STRUCTURE NUC
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"Isotopic spin is nat a key to nucl
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l'incertitude incluant à le fois l
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) Etet anti-analogue-Par définitio
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On peut se rendre compte, par un ca
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(B. 1)où on a défini les nouveaux
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III. LA SYILTRIE CHIRALE : UNE SYII
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souvent le choix inverse !) En util
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qui induisent les transitionsk' ,et
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facteur de forme Gp(k) doit donc av
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P.C.A.C. (Partiall~ Conserved Axial
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Goldstone" par opposition à la ré
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Le terme C(X) rassemble tous les au
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On peut fignoler un peu le calcul e
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Par le théorème de ~oether~ on co
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comme on peut le vérifier directem
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Finalement il nous reste à tenir c
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Le dernier terme dans & donne la di
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contribution de ce couplage vient e
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et des graphes dits de "pôle de pi
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R M:Les brisures (spontanées) de s
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nombre de particules reste fixe et
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Pour un système macroscopique, la
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ceci s'écrit :avecLa solution exac
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L'état fondamental est donc donné
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Faisons maintenant la m-eme étude
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'pas des états stationnaires mais
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En définissantnous arrivons à :o
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et que le projecteur peut aussi s'
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Dans notre modèle, le recouvrement
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L'équation (5.33) s'écrit alors :
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Nous voyons que la solution RPA dev
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Les constantes c. sont fonctions de
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L'opérateur de masse contient une
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kNous ut~lisons la relation = PL,-
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AVERTISSEMENTCe cours est divisé e
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Le succès de cette approche fut te
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Neutron NurnberFigure 7 : Spectres
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La région -4-Dans cette région le
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Ces deux derniers termes (%,et V,,)
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Nous avons étudie à Saclay quatre
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présentent une telle discontinuit
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Nombre de neutronsFigure 1 : Compar
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1V.C Tests de la symétrie de Bose-
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Les opérateurs de transfert les pl
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les générateurs de ces groupes B
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- Décroissance JB (Ov) ; transitio
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La figure 11 montre les spectres pa
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VI - AUTRES PROJETSDe nombreuses ex
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Le calcul du temps de vie du nuclé
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Le rayon carré isosealaire moyen e
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PHYSIQUE DES INTERACTIONS FONDAMENT
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LISTE DES PARTICIPANTSABCRALLABZOIT
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ADRESSESCentre d'Etudes luclkaires
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C.E.R.N.33 rue des Lattes-11.-1217
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