symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

avec: A,= 1Iet: B,= 1IA, et B, sont des éléments de matrice fixés par le choix deltHamiltonien. On voit qu'il suffit alors de mesurer un certain nombrede densités de charge de transition (quatre pour des états 2' ) pourdéterminer ces fonctions de boson et pouvoir prédire n'importe quelleautre densité.(E2)Notons que l'opérateur T(r) doit être choisi de telle manièreque les B(E2) calculés A partir de l'opérateur et ceux déduits desdensités de charge de transition soient les mêmes. Il faut donc :pour que ces deux expressions soient équivalentes il suffit d'imposer :La plupart du temps il s'avère que la distinction entre densitéde boson-proton et boson-neutron n'est pas nécessaire. On peut alors neconsidérer que deux densités de boson:on a alors:a(r) = a,,(r) = a,(r)et P(r) = P,(r) = P,(r)p(r) = C rr(r).( ex%+ e,A .) + P(r).(x,e,B,+ ~,e .B .)12'De même, si on se restreint à l'espace des bosons s et d,l'opérateur pour une transition hexadécapolaire s'écrit :On n'a, cette fois, que deux fonctions de structure à introduire: