symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

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Pig. 10. Distribution d'une paike de neutrons dans la couche au-dessus du 208~b(schématique)La paire peut occuper toutes les sous-couches (en pointillés) mais généralement la corrélationentre deux neutrons qui se trouvent dans différentes sous-couches est plus faible. L'opérateur decréation d'une paire peut ainsi s'écrire commeoh les indices 00 indiquent le spin 1 = O, M = 0, etest l'état renversé par rapport-au temps(nous supposons que. les élements de base de la théorie BCS sont connus et nous sommes donc rela-tivement brefs ici en ce qui concerne le formalisme, insistant surtout sur les aspects physiques).Si les coefficients z. ne diffèrent pas beaucoup l'un de l'autre et si la dégénérescence de la1+couche est grande, l'opérateur A est presque un boson :Continuons à mettre des paires dans la couche (vair figure 11).+La fonction d'ondes est approximativement donnée par une repétition des opérateurs A :
.--, + + A + A + I O > 3d + ~ A A Alo>t...où 10 > est le "coeur" du noyau, c'est à dire 1208 > de l'exemple du haut et z. - v./u.1 J jaCet état est l'analogue au paquet d'ondes (2.3 que nous avons considéré dans le cas de la biisurede translation. Dans un solide, où dans un sous domaine le nombre de particules fluctue, ce paquetd'ondes en nombre de particules peut être énergétiquement favorisé (comme la fluctuation de densi-té dans l'exemple de translation) et en conséquence envahir des domaines macroscopiques, à savoirtout le solide : c'est la transition A la superfluidité. A l'incertitude du nombre de particulesdans la fonction d'ondes (5.4) on peut formellement associer une incertitude dans une variableconjuguée qu'on appelle habituellement l'angle de jauge Y . Le nombre de particules correspondici à l'impulsion totale du cas de la translation et l'opérateur 2 du nombre de particules carres-pond à l'opérateur de l'impulsion totale :
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« Symétries et physique nucleüir
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Cours enseignes aux prbcedentes ses
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SYETRIE CHIRALEP.A.M. GUICHON1 . IN
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P, C, T, NOMBRE BARYONIQUE ET NOHBR
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symétrie). On ne peut plus se perm
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Figure 1: Un tQtraddre droit a pour
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avec une grande section efficace po
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Nous verrons que, encore aujourdhui
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2.3 Le nombre baryonique et les nom
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3 L'Ouolution historique3.1 Les anc
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d'embranchement de quelques %. Rujo
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oyonnement de freinage, et perd son
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directe, contrairement aux photons
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YS)Le boson qui transmet l'interact
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montre [en exploitant le modele des
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[VLI~4.22 Existe-t-il une matrice d
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(Fve Zurich < 18 eV spectre B du tr
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lllquestions fondamentales. Ce n'es
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ien auancb, avec un faisceau de pro
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physique soit telle que les Qlectro
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Figure 5: Les lois de consemationci
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COI N C~Figure 6: La polarisation c
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la polartsation transversale des Ql
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une feuille mince oirnont6e. Enfin.
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5.3 Les effets dans les courants fo
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desintégration du muon conservent
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Lorsque l'énergie E, du faisceau v
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5.4 Les effets dans les interoction
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II existe d'autres possibilités ex
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noyaux légers que la methode prend
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discussion plus détaillée de cett
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pour les transitions de Fermi et de
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6 La violation de PC et la violatio
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Le doublet :obBil b l'équation d'
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importance d la mesure trhs prBcise
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622 Le theorbme polarisation-asymé
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Btait Bnorme. Des expbriences ultQr
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aison quelconque S est petit dans l
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Une experience utilisant un faiscea
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et dans le renversement du temps:On
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contributions puisse produire une a
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n7 La uiolation du nombre bayonique
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72.1 SU(5) comme exempleB.Quels son
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deux Bnergies caract6ristiques de c
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[auec une certaine prbcision) la tr
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8 La conservation du nombre leptoni
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la double désintégration B auec n
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(7.76%] qui est un candidot à Io d
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9 La violation des nombres leptoniq
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introduits. Le premier utilise une
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des foisceaux plus intenses et de m
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nombre de pointe. La coordonnBe z e
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pour la capture, de façon b minimi
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theoriques pour une simple rumeur?
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où p est i'impulsion du faisceau d
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OU côte des acc418rateurs la situa
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10 Conclusion10.1 Les perspectives
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Appendice A: La ucolation de la par
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C'est la théorie V-A. Les quarks e
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Appendice 0: La dbsintbgrotion du m
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trouve l'expression de la polarisat
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fi~~endice C: Oscillations de neutr
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et comme la matrice M,a pour carre
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Jusqu'ici nous avons considéré la
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peuvent être imaginQs, qui tentent
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1 'The Discrete Symmetries P. T and
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Chopitre XXiV, C.S.34 Vcir rbf&renc
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of Time-Reuersai Inuariance', T.S.
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90 'Neutrinoless Double B-Decoy in
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SYMETRIE D'ISOSPIN ET STRUCTURE NUC
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"Isotopic spin is nat a key to nucl
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) Etet anti-analogue-Par définitio
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On peut se rendre compte, par un ca
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où Z et N sont les nombres de prot
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où A est l'analogue du noyau C : A
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Chaque RIA est caractérisée par u
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où mLj(r,k ) et .$Lj(r.kn) sont le
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où n. - 1 pour les sous-couches re
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Za Table 8 montre les valeurs (en M
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Cette dépendance en énergie est r
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La forme de ce potentiel a plusieur
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On peut peupler partir du mème eta
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Ajoutons .i cet argument général
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II. NOTION OE SYllETRIE CHIRALE1) H
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III. LA SYILTRIE CHIRALE : UNE SYII
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facteur de forme Gp(k) doit donc av
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La région -4-Dans cette région le
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Prenons l'exemple d'une transition
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Nous avons étudie à Saclay quatre
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présentent une telle discontinuit
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RésuméLes noyaux de A impair sont
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Nombre de neutronsFigure 1 : Compar
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La formule (18) peut être considé
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1V.C Tests de la symétrie de Bose-
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Les opérateurs de transfert les pl
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Figure 9 : Miee en évidence expér
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les générateurs de ces groupes B
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Le schéma de supersymétrie a éga
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Cette extension unificatrice de la
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BIBLIOGRAPHIE1 - Voir par exemple :
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B.& : La recherche du processus de
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Dans cet hamiltonien, si les param
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- Décroissance JB (Ov) ; transitio
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Le rayon carré isosealaire moyen e
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APPENDICE A : CALCUL DE LA MASSE DU
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PHYSIQUE DES INTERACTIONS FONDAMENT
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LISTE DES PARTICIPANTSABCRALLABZOIT
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ADRESSESCentre d'Etudes luclkaires
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C.E.R.N.33 rue des Lattes-11.-1217
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