symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

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1 'The Discrete Symmetries P. T and C*, CN. Yang, Colloque lnternational sur l'Histoire de laPhysique des Particules, Joum. Fhys. C8 439 1982.-2 'Review of Particle Properties', Particle Data Group. Phys. Letters IMB 1 1986.3 'Positronium", S. BeiCo and HN. Pendleton, Rnn. Reu. Nucl. Part. Sci. 30-543 1980.4 'The lnfancy and Youth of Neutrino Fhysics: some Recollections'. B. Pontecowo. Colloque-lnternational sur l'Histoire de la Physique des Particules, Joum. Phys. C8 221 1982.5 'Mécanique quantique', A. Messiah. Dunod, Paris, 1964, Chapitre kV (Invariance et thBorèmes deconservation, renversement du temps).6 'PCT, Spin and Statis:ics, and al1 that". RF. Streater and AS. Vightman, VA. Benjamin, Inc..1964.7 Voir r6fQrence 2.8 'Future Physics at LERR'. R. Landua. Rapport CERN-EP186-136. septembre 1986.9 'Eighth-Order Anomalous Magnetic Moment of the Electron', T. Kinoshita and WB. Lindquist.-Phys. Reu. Lett. 47 1573 1981.10 'New Cornparison of the Positron and Electron g Factors', PB. Schwinberg et al., Phys. Reu.Lett. 47 1679 1981.-11 'Die allgemeinen Prinzipien der Wellenmechanik'. W. Pauli, Handbuch der Physik, volume 24,tome 1, 1933, Qditeurs Geiger et Scheel; voir aussi la nouvelle Bdition, Handbuch der Fhysik,volume 5, tome 1, 1958. page 150, Editeur S. Flügge.12 Voir la discussion qui suit la contribution de CN. Yang, r6fQrence 1.13 "The Effects on Populations of Exposure to Low Leuels of lonizing Radiation: 1980". Cornmitteeon the Bioiogical Effocts of loniring Radiation. National Academy Press, Washington, DC., 1980.14 'Present Knowledge About the New Particles', CN. Yang, Rev. Mod. mye. 29 231 1957.15 'Beta Decay Opens The Way To Weak Interactions'. E. Amaldi. Colloque International surIHistoire de la Physique des Particules, Journ. Phys. C8 261 1982.-'The Universal Fermi Interaction and the Consewed Vector Current in Beta Decay',--CS. Wu,Rev. Mod. Fhys. 36 618 1964.-16 'Beta Decay', CS. Wu and SA. Moskowski, lntemcience Publishers. Wiley and Sons, New-yorù.London, Sidney, 1966.17 "CP Violation and Ko Decays', K. Kleinknecht, Rnn. Rev. Nucl. Sci. 26 1 1976.-
18 "Violation of CP Inuariance, C Rsyrnmetry and Baryon Rsymmety of the Universe', AD.Sakharov, JETP Letre~s 5 24 19E7.-Voir aussi 'Grand Unified Theories and the Origin of the Boyon Rsyrnrnety'. E.W. Ko!b and MS.Turner, Ann. Reu. Nucl. Part. Sci. 33 645 1983.-19 'Rare and Ultrarare Muon Decays', S. Frankel. in 'Muon Fhysics*. edited by V.W. Hughes andCS. Wu. Rcademic Press, New York. 1975.20 'Gauge theoy of alementory particle physics', Ta-Pei Cheng and Ling-Fong Li, ClarendonPress, Oxford, 1984.21 'Quantum Chrornodynamics". F.J. Yndur6in. Springer-Verlag, New-yok, Berlin, Heidelberg, Tokyo.'Quantum Chromodynomics: The Modem Theoy of the Strong Interaction', F. Wilczek. Rnn. Reu.Nucl. Pan. Sci. 32- ln 1982.22 Voir reférence 20.23 'Production and Decay of the B Quark', EH. Thorndike, Ann. Reu. Nucl. Part. Sci. 35 195 1985.-24 'Majorana Neutrinos', B. Koyser, Cornrnents Nucl. Port. Phys. 14 69 1985.-'Gauge theory of elernentay particle physics'. Ta-Pei Cheng and Ling-Fong Li. ClarendonPress, Oxford, 1984, page 412.25 'Gouge Theories and their Unification". P. Rarnond, Rnn. Reu. Nucl. Part. Sci. 33 31 1983.26 'R Reuiew of Supenymrnety and Supergrauity', J.G. Taylor, Progress in Particle and Nuclearhysics, edited by D. Wilkinson, Pergamon Press, Volume 12. 1.27 'Rn Introduction to the Possible Subst~cture of Quarks and Leptons'. L. Lyons, Progress inParticle and Nuclear Fhysics. edited by O. Wilkinson, Pergamon Press, Volume 10, 227.28 'Weak Interactions and Nucleor Beta Decay', H. Schopper. North-Holland Publishing Company,Rmsterdam, 1966.29 'The Violation of Pority Inuariance', CS. Wu, in 'Rlpha-, Beta- and Gamma-Ray Spectroscopy'.edited by K. Siegbahn, North-Holland Publishing Company, Rmsterdam, 1965. Chapitre %IV,Wu et al. (The Experimental Determinotion of the p-Interaction].30 'Bota Decay', CS. Wu and SR. Moskowki, Interscience Publishers. Wiley and Sons, New-york,London. Sidney, 1966.31 'Polarization of Radiation Following i3-Decay', RN. Steffen and H. Frauenfelder, in 'Rlpha-,Beta- and Gamma-Ray Spectroscopy'. edited by K. Siegbahn. North-Holland Publishing Company.Amsterdam. 1965. Chapitre =IV, CS. Wu et al. (The Experimental Determination of the p-Interaction).32 'MBconique quantique'. A. Messiah. Dunod, Paris. 1964. Chapitre >O( (L'bquation de Dirac).33 'The Helicity of p-Particles', RM. Steffen and H. Frauenfelder, in 'Alpha-. Beta- and Gamma-Ray Spectroscopy', edited by K. Siegbahn, North-Holland Publishing Company. Rmsterdam. 1965.CS.
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« Symétries et physique nucleüir
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Cours enseignes aux prbcedentes ses
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SYETRIE CHIRALEP.A.M. GUICHON1 . IN
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P, C, T, NOMBRE BARYONIQUE ET NOHBR
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2.3 Le nombre baryonique et les nom
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3 L'Ouolution historique3.1 Les anc
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d'embranchement de quelques %. Rujo
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oyonnement de freinage, et perd son
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directe, contrairement aux photons
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(Fve Zurich < 18 eV spectre B du tr
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5.3 Les effets dans les courants fo
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desintégration du muon conservent
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5.3.3 Interaction ~e~ton-~uark~'.5.
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Lorsque l'énergie E, du faisceau v
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5.4 Les effets dans les interoction
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II existe d'autres possibilités ex
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noyaux légers que la methode prend
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discussion plus détaillée de cett
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pour les transitions de Fermi et de
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6 La violation de PC et la violatio
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Le doublet :obBil b l'équation d'
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importance d la mesure trhs prBcise
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622 Le theorbme polarisation-asymé
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Btait Bnorme. Des expbriences ultQr
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aison quelconque S est petit dans l
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Une experience utilisant un faiscea
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et dans le renversement du temps:On
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où A est l'analogue du noyau C : A
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Chaque RIA est caractérisée par u
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où mLj(r,k ) et .$Lj(r.kn) sont le
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- 195 -Chapitre IIIASPECTS THEORIQU
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où n. - 1 pour les sous-couches re
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Za Table 8 montre les valeurs (en M
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Cette dépendance en énergie est r
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La forme de ce potentiel a plusieur
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- 215 -avecV~ = - uC a iad (uo(~) +
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faut noter que l'on ne connait pas
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- 219 -Al1~i%md: a ï Le po.tenti&
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- 221 -a) particle onolog state-tJ
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En relation avec le potentiel dépe
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On peut peupler partir du mème eta
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ou xf, xi représenterit les ondes
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22 = +- - 2D 2 effectifNaT JoT" < i
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- 241 -observe une différence entr
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- 243 -étroits avec des distributi
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- 247 -TabLe 2 : R é b W ob.tenud
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Ajoutons .i cet argument général
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- 251 -un transfert d'isospin de 2
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a des multiplets où T,- 255 -est g
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29. R.G.H. Robertson, W. Benenson,
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- 259 -86. D.E. Bainum et al., Phys
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Fiés& :La symétrie chirale est d'
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II. NOTION OE SYllETRIE CHIRALE1) H
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(B. 1)où on a défini les nouveaux
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III. LA SYILTRIE CHIRALE : UNE SYII
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souvent le choix inverse !) En util
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qui induisent les transitionsk' ,et
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facteur de forme Gp(k) doit donc av
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P.C.A.C. (Partiall~ Conserved Axial
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Goldstone" par opposition à la ré
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Le terme C(X) rassemble tous les au
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On peut fignoler un peu le calcul e
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Par le théorème de ~oether~ on co
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comme on peut le vérifier directem
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Finalement il nous reste à tenir c
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Le dernier terme dans & donne la di
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contribution de ce couplage vient e
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et des graphes dits de "pôle de pi
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1. M.L. Goldberger and S.M. Treiman
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R M:Les brisures (spontanées) de s
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- 300 -finis, c'est-à-dire avec un
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nombre de particules reste fixe et
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Pour un système macroscopique, la
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ceci s'écrit :avecLa solution exac
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L'état fondamental est donc donné
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Faisons maintenant la m-eme étude
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'pas des états stationnaires mais
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En définissantnous arrivons à :o
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- 316 -ce qui signifie que seules l
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et que le projecteur peut aussi s'
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Dans notre modèle, le recouvrement
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- 322 -méthode de projectoin que n
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- 324 -Fig. 8 Surfaces d'énergies
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Pig. 10. Distribution d'une paike d
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- 330 -La solution est donnée par
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à la gouttelette : outre le mouvem
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translation rotation rotation des p
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L'équation (5.33) s'écrit alors :
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Fig. 16. Dépendance de la solution
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Le point représente l'interaction
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A l'équilibre (5.54) et avec (5.50
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Nous voyons que la solution RPA dev
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termes cinétiques dans les exemple
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- 350 -nous aboutissons à l'équat
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Les constantes c. sont fonctions de
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L'opérateur de masse contient une
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- 358 -11 est possible d'écrire ce
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- 360 -En inversant cette relation
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kNous ut~lisons la relation = PL,-
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REFERENCESJ'ai été volontairement
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AVERTISSEMENTCe cours est divisé e
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Le succès de cette approche fut te
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nettement plus basse. 11 s'agit d'u
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On note = (-l)wd-w et (dfd')nL)= [d
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1 opérateur3 opérateurs3 opérate
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6' CAS PARTICULIER DES VIBRATEURSSi
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Figure 5 : Spectre typique O ( 6 )T
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Neutron NurnberFigure 7 : Spectres
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La région -4-Dans cette région le
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1' La distinction explicite entre b
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Ces deux derniers termes (%,et V,,)
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Neulrcm numberFigure15 : DiPi&rents
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130 140 150Neulron NumberFigure 17
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Prenons l'exemple d'une transition
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et la densité de charge de transit
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Pigure 22 : Densites de charge do t
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sont tout Bhypothèses faites.fait
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Nous avons étudie à Saclay quatre
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présentent une telle discontinuit
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extension radiale des fonctions d'o
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IBM ET MELANGE DE CONFIGURATIONS* P
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RésuméLes noyaux de A impair sont
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L'expérience montre que- les parci
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Nombre de neutronsFigure 1 : Compar
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Figure 2 : Comparaison des valeurs,
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- 426 -forment aussi une algèbre f
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La formule (18) peut être considé
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1V.C Tests de la symétrie de Bose-
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De facon plus quantitative, il est
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Les opérateurs de transfert les pl
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Figure 9 : Miee en évidence expér
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les générateurs de ces groupes B
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Le schéma de supersymétrie a éga
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Cette extension unificatrice de la
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BIBLIOGRAPHIE1 - Voir par exemple :
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B.& : La recherche du processus de
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double décroissance fi-peut égale
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@vident que plusieurs conditions so
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Dans cet hamiltonien, si les param
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- Décroissance JB (Ov) ; transitio
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C'est-&-dire qu'un gain d'un ordre
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L'ensemble de ces mesures géologiq
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particuliérement intéressant puis
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associé à la désexcitation ûP(O
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Fig. 8 Spectres directs de detecteu
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selection en énergie sur le photon
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La figure 11 montre les spectres pa
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VI - AUTRES PROJETSDe nombreuses ex
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PHYSIQUE DES PARTICULES : LA QUETE
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1. INTRODUCTIONLes symétries physi
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soit 15 états d'hélicité.A côt
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Le calcul du temps de vie du nuclé
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qui seraient bienvenues pour la gra
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que l'état fondamental ne soit pas
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Fig. 4Mais étant donné la periodi
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4 dimensions et un groupe de symét
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*Nous montrons comment à partir du
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Fig' : Solution de l'équation (21)
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ILe lagrangien, obtenu en intégran
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Le rayon carré isosealaire moyen e
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Les matrices A et B sont des matric
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En utilisant les fonctions des nucl
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.vSi l'on fait la tranformation d'
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leurs de f,,, e, y et B sont diffé
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-./4 La théorie des quarks dans la
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APPENDICE A : CALCUL DE LA MASSE DU
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ce qui correspond bien à l'éq. (6
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PHYSIQUE DES INTERACTIONS FONDAMENT
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LISTE DES PARTICIPANTSABCRALLABZOIT
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ADRESSESCentre d'Etudes luclkaires
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C.E.R.N.33 rue des Lattes-11.-1217
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symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

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