symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

Il y a ensuite de nombreuses corrections, certaines d'entre elles ayant déjà été prisesen compte dans la ref.56),mais qu'on peut réévaluer plus soigneusement 12,58). Elles peuventêtre positives (corrélations à courte portée, effet dynamique de t4 -H polarisation du vide)P "'ou négatives (taille finie des protons) ou de signe varient avec l'état (spin-orbiteélectromagnétique). Leur a ome &' est montrée dans la Table 5 pour quelques paires miroirs.Noyaux 15N-150 170-17F 39K-39Ca 41~e-41~ca 6 4 130. O. 210. IO.Table 5Dans la Table 6 sont presentéfi les réiultste (en MeV) calculés avec la force SI11 pour lessystèmes A - 39 et A - 41.Noyaux39K-39CaAD +b, 6.946 -0.1)6'0.21*ECBIC.C7.02A E ~ ~ ~ 7.30exp-cslc. 0.28(3.87.)Table 6B) Approche Hartree-FockPuisque le déplacement coulombien AE n'est autre que la différence entre les énergiesCdes états analogue physique et parent, il peut être calculé par comparaison des énergies HF lorsqueces états sont tous deux des fondamentaux. Ceci est le cas par exemple pour le paire 'Ica-41Sc.Mis à part certaines corrections qui ne sont évidement pas incluses dans le calcul HF, la majeurecontribution à AE= sera :*NF = ( 4 '~~)-EHF(q'~a). (111.26)Pour obtenir l'énergie HF de chaque noyau impair, on est obligé de recourir à l'approximationde remplissage pour garder la symétrie sphérique du noyau et n'avoir ainsi que des calculs simples.Cette approximation consiste à écrire les densités en fonction des fonctions d'onde individuelles