symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

1 IBM-1- 369 -IIl y a bien sûr quantité de façons d'introduire ce modèle. J'aichoisi ici une voie trés simple -sinon simpliste- qui n'a aucun rapportavec le processus historique et dont la rigueur n'est pas le soucipremier. J'espère, avec cette approche d'expérimentateur, pouvoir enarriver rapidement aux applications qui font le succès du modèle sansm'appesantir sur le formalisme exact.NOUS allons tout d'abord montrer qu'il semble raisonnable derestreindre sa base de travail à un espace très limité.1' BASE RESTREINTE AUX DEGRES DE LIBERTE MONOPOLAIRES ET QUADRUPOLAIRESOn a observé, depuis longtemps déja, que, dans la très grandemajorité des cas, il apparaissait dans le spectre d'excitation desnoyaux deux états très collectifs : un 2' et un 3 -. On a alors penséque les degrés de liberté associés à ces états (quadrupolaires etoctupolaires) jouaient un rôle prépondérant dans les excitationscollectives de basse énergie et on a essayé de construire des modèlesayant pour composantes ces deux seuls degrés de liberté.-1patrtng= I-I1.'- --- 1 MeV3-C MeVV(S1 2'10) L'(G1Figure 1 : Etatr caherents de deux nucl&oni appsribs.Si on laisse de côté pour l'instant les états de parité négativeon devrait pouvoir se borner aux degrés de liberté quadrupolaires. Plusprécisément, si on considère deux nucléons dans un puits de potentiel etque l'on calcule l'énergie des premiers niveaux, on voit apparaitre(voir figure 1) un état O + de basse énergie et toute une quantitéd'autres 0.à plus haute énergie. On voit également un état 2' à environ1 MeV d'excitation et, comme dans le cas du O+, un grand nombre de cesétats à plus haute énergie d'excitation. De même pour les 4' . Pourchacun de ces spins il y a donc un état qui apparait $ une énergie