symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

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Par le théorème de ~oether~ on construit les courants vectoriels et axiaux induits par lestransformations (IV.1) et (IV.2). Si on écrit le courant total sous la forme :on trouve :En utilisant l'équation du rmuvement il est facile de calculer les divergences de ces courants :J'V' = OrY . (I 3 A,,;-limYSy YDonc, comme prévu,charges :le courant axial n'est conservé que si 'in = O . Si on construit lesen utilisant les relations d'anticommtation canoniaue :où \, 1 désigne l'anticommutateur et a, b désignentles degrés de liberté d'isospin et lesIndices de Dirac, on peut vérifier que l'algèbre des courants est satisfaite (même si SI1-#U ).Par exemple :qui a bien la forme (11.30).Nous voulons maintenant introduire une masse sans violer la symétrie. Pour cela nous allonsd'abord construire quelques invariants chiraux.3) InvariantsDans la suite on note* dt= 5 pour alléger les notations. Définissons les quantitésDans une transformation chirale vectorielle (TV) ou axiale (TA) il est facile de vérifier que Set P subissent les variations suivantes (les produits scalaire et vectoriel sont dans lesindices d'isospin) :
-S(TA) : S S- 285 --> 7(TV) : 5- 1 P,? - E x ? (g.32)+ -+ 3- E,. P-, P-P + -+, € 5 (Q.i3)*Définissons un ensemble de champs (7 K =%3comme 5 et P (donc i7 est un scalaire et i'un pseudoscalaire) :1 -t -.-34=4,3) auxquels nous imposons de se transformer(TV) : *- -, TT-T- E ~ T a.94)4 4 -.(TA) : u ' - ~ ..ad.IT/TT -T + E.*U (E.is>-+Alors les quantités suivantes sont manifestement inchangées (au premier ordre en-, E, Eune transformation chirale :-+I.I,= rf+ Tdans(rzZ.46)I, = a, G 3 v ~.a)- -= i 'Yg,?‘Y.i m.-î8)+ 3.ar
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« Symétries et physique nucleüir
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Cours enseignes aux prbcedentes ses
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TABLE DES MATlERESAVANT-PROPOSPh. Q
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SYETRIE CHIRALEP.A.M. GUICHON1 . IN
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P, C, T, NOMBRE BARYONIQUE ET NOHBR
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symétrie). On ne peut plus se perm
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Figure 1: Un tQtraddre droit a pour
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avec une grande section efficace po
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Nous verrons que, encore aujourdhui
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2.3 Le nombre baryonique et les nom
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3 L'Ouolution historique3.1 Les anc
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d'embranchement de quelques %. Rujo
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oyonnement de freinage, et perd son
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directe, contrairement aux photons
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YS)Le boson qui transmet l'interact
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montre [en exploitant le modele des
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[VLI~4.22 Existe-t-il une matrice d
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(Fve Zurich < 18 eV spectre B du tr
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lllquestions fondamentales. Ce n'es
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ien auancb, avec un faisceau de pro
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physique soit telle que les Qlectro
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Figure 5: Les lois de consemationci
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COI N C~Figure 6: La polarisation c
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la polartsation transversale des Ql
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une feuille mince oirnont6e. Enfin.
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5.3 Les effets dans les courants fo
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desintégration du muon conservent
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5.3.3 Interaction ~e~ton-~uark~'.5.
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Lorsque l'énergie E, du faisceau v
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5.4 Les effets dans les interoction
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II existe d'autres possibilités ex
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noyaux légers que la methode prend
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discussion plus détaillée de cett
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pour les transitions de Fermi et de
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6 La violation de PC et la violatio
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Le doublet :obBil b l'équation d'
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importance d la mesure trhs prBcise
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622 Le theorbme polarisation-asymé
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Btait Bnorme. Des expbriences ultQr
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aison quelconque S est petit dans l
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Une experience utilisant un faiscea
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et dans le renversement du temps:On
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contributions puisse produire une a
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n7 La uiolation du nombre bayonique
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72.1 SU(5) comme exempleB.Quels son
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deux Bnergies caract6ristiques de c
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[auec une certaine prbcision) la tr
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8 La conservation du nombre leptoni
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la double désintégration B auec n
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(7.76%] qui est un candidot à Io d
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9 La violation des nombres leptoniq
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introduits. Le premier utilise une
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des foisceaux plus intenses et de m
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nombre de pointe. La coordonnBe z e
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pour la capture, de façon b minimi
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theoriques pour une simple rumeur?
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où p est i'impulsion du faisceau d
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OU côte des acc418rateurs la situa
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10 Conclusion10.1 Les perspectives
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Appendice A: La ucolation de la par
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C'est la théorie V-A. Les quarks e
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Appendice 0: La dbsintbgrotion du m
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trouve l'expression de la polarisat
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fi~~endice C: Oscillations de neutr
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et comme la matrice M,a pour carre
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Jusqu'ici nous avons considéré la
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peuvent être imaginQs, qui tentent
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1 'The Discrete Symmetries P. T and
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Chopitre XXiV, C.S.34 Vcir rbf&renc
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of Time-Reuersai Inuariance', T.S.
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90 'Neutrinoless Double B-Decoy in
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SYMETRIE D'ISOSPIN ET STRUCTURE NUC
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"Isotopic spin is nat a key to nucl
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l'incertitude incluant à le fois l
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) Etet anti-analogue-Par définitio
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On peut se rendre compte, par un ca
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où Z et N sont les nombres de prot
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où A est l'analogue du noyau C : A
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Chaque RIA est caractérisée par u
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où mLj(r,k ) et .$Lj(r.kn) sont le
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- 193 --2x-P Y2 RE50NbNCE-aLb-4 F 7
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où n. - 1 pour les sous-couches re
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Za Table 8 montre les valeurs (en M
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Cette dépendance en énergie est r
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La forme de ce potentiel a plusieur
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On peut peupler partir du mème eta
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L'équation (5.33) s'écrit alors :
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Les constantes c. sont fonctions de
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L'opérateur de masse contient une
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kNous ut~lisons la relation = PL,-
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AVERTISSEMENTCe cours est divisé e
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Le succès de cette approche fut te
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Figure 5 : Spectre typique O ( 6 )T
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Neutron NurnberFigure 7 : Spectres
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La région -4-Dans cette région le
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Prenons l'exemple d'une transition
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Nous avons étudie à Saclay quatre
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présentent une telle discontinuit
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extension radiale des fonctions d'o
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RésuméLes noyaux de A impair sont
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L'expérience montre que- les parci
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Nombre de neutronsFigure 1 : Compar
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- 426 -forment aussi une algèbre f
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La formule (18) peut être considé
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1V.C Tests de la symétrie de Bose-
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De facon plus quantitative, il est
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Les opérateurs de transfert les pl
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Figure 9 : Miee en évidence expér
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les générateurs de ces groupes B
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Le schéma de supersymétrie a éga
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Cette extension unificatrice de la
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BIBLIOGRAPHIE1 - Voir par exemple :
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B.& : La recherche du processus de
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Dans cet hamiltonien, si les param
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- Décroissance JB (Ov) ; transitio
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C'est-&-dire qu'un gain d'un ordre
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L'ensemble de ces mesures géologiq
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Fig. 8 Spectres directs de detecteu
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selection en énergie sur le photon
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La figure 11 montre les spectres pa
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VI - AUTRES PROJETSDe nombreuses ex
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1. INTRODUCTIONLes symétries physi
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qui seraient bienvenues pour la gra
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Fig' : Solution de l'équation (21)
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ILe lagrangien, obtenu en intégran
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-./4 La théorie des quarks dans la
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APPENDICE A : CALCUL DE LA MASSE DU
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PHYSIQUE DES INTERACTIONS FONDAMENT
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LISTE DES PARTICIPANTSABCRALLABZOIT
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ADRESSESCentre d'Etudes luclkaires
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C.E.R.N.33 rue des Lattes-11.-1217
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