symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

- 173 -ne permettent pas de peupler par ce processus l'état T=Z du 24~g car l'isospin n'est pas conservéni dans la voie d'entrée, ni dans la voie de sortie. Il faut, soit une impureté d'isospin dansl'état fondamental de 23~a, soit que la réaction elle-même parl'intermédiàiredeforces dépendankdela charge viole l'isospin (composante isovectorielle AT = 1 ou isotenseur AT = 2).s'applique aux voies de décroissance où l'isospin n'est pas conservé (AT = 1 ou AT = 2).La mime remarqueEn faisant varier par petit pas (< 1 KeV) l'énergie du proton incident on peut recher-cher à observer, autour de l'énergie connue du niveau T = 2, si la section efficace de diffusionélastique (p,po) ou inélastique (p,pl) ou de réaction (p. a,)présente une "anomalie" à l'énergieconsidérée, d'où le nom de "Réaction de capture résonnante" donné a ce processus. La Figure 11montre le résultat d'une telle expérience pour les réactions. 23~a(p,po) et 23~a(p,ao)34).l46nergie E = 3.74 MeV dans le centre de masse correspondant une énergie d'excitation dans le* p24~g de Ex = E + ES = 3.74 + 11.69 = 15.43 MeV (Es est l'énergie de séparation d'un proton soitP11.69 MeV, voir Figure 10) une resonance J" = 0' est observée. Dans une réaction résonnante lasection efficace de diffusion elastique pour une résonance isolée est &gale à :1;rrjRdo/d.idn= (U l2 il2 (11.17)= (triexp Zi 4PPE -E -iPej/2R P&O:4.58*173*< nE 40--2(11.591.où est 1 'amplitude non résonnante, raj est la largeur partielle de désintégration deU P ~Pla voie élastique, et rili est la largeur totale de la résonance.Na ip.~,)A I 7 3 . -A19.0-180-2L 3899Mg3801 3903 O 39.37EIlksV)Fig~we 10 : Repttnentation ncktmatigue FLgune II : Section ej4lcace di6,3fnenti&e dudes uoie, de de~exchktid~t6acüom 3Nalp,pol 6 23Nalp,aol.du pnemie~ niutau T=Z ; ONoia Le pas en tneqce du aaibceau dedartd Le noyau 2hnUg pvm.ton l AEp = 0.4 KeVl .