symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

L'opérateur de masse contient une partie statique (proportionnelle à s(t-t')) et une partiedynamique qui contient les corrélations comme les états 2p-lh etc. Pour dégager la partie statique,il suffit de remplacer dans (6.15) G-' par son expression à l'ordre zéro :(c-'Ik: -k j+.'-t'(- i at:er3L- - L 2, ) rL;&, J (f.l-t#let après application de l'équation du mouvement en ne retenant que le terme statique, nous obtenonshF e-f'= Sb'' S(t-tr) 5 2 VAL. ç6,41L,avecNous reconnaissons en (6.17) et (6.18) les équations H.F. habituelles. Seulement en cours de4route, naus avons perdu quelque part l'invariance par translation parce que f,,, = ( 01 q&,QkfO>est basé sur un déterminant de Slater qui brise explicitement l'invariance de translationc'est à dire 1 O >est un paquet d'ondes en impulsion pour les noyaux finis.Essayons maintenant d'être plus soigneux dans notre dérivation surtout en ce quiconcerne le traitement explicite de l'impulsion. Nous caractérisons'le fondamental par 1 K >ce qui veut dire que le fondamental se meut avec la quantité de mouvement total K. Pour lafonction de Green (6.11), nous avons donc :Nous voyons tout de suite qu'il n'est plus possible de définir une GF avec conservation desimpulsions qui soit symétrique. En effet, nous allons obtenir plus loin des équations pour(6.19) qui ne sont pas sym6triques non plus.Nous voulons dériver des équations du type H.F. pourKCLy (6.19) mis en