symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

coupler ce "coeur" aux degrés de liberté d'un fermion. Ces dernierspeuvent être représentés par un groupe U(ZJ+l) où J est l'orbite surlaquelle se trouve le fermion. On a alors une structure du typeU(6)xU(ZJ+l).3' Cluster aDans certains noyaux, les actinides légers en particulier (Th,Ra ...) on voit apparaitre dans le spectre des bandes d'excitation K%=oàtrès basse énergie (figure 17). Ces états (1-, 3 -, ... ) pourraient,bien sûr, être interprétés comme des excitations octupolaires maiscertaines données expérimentales vont à l'encontre de cette hypothèse.On a alors pense que l'interaction proton-neutron pouvait êtresuffisament importante pour qu'il se forme des paires bosons-v*bosons-nc'est-à-dire l'équivalent de cluster a. A ces cluster on va associer lesdegrés de liberté d'un boson s et d'un boson p, ce dernier représentantle mouvement relatif de la particule a et du coeur. A ces bosons s et pcorrespond la structure du groupe U(4). Ces noyaux sont alors décritspar U(6)xU(4). Une telle description permet de reproduire de manièretrès satisfaisante les spectres d'excitation de ces actinides légers(figure 18)4" Coexistence de formesPour certains noyaux le modèle parvient àreproduire trèscorrectement toute une partie du spectre d'excitation mais ignoretotalement un certain nombre de niveaux. Ces "intruder States" sont,dans certains cas, attribués àdes isomères de forme. Un secondHamiltonien, correspondant à une déformation différente, doit alors êtreintroduit, nous examinerons en détail dans la seconde partie de ce coursle cas des isotopes du germanium qui illustrent parfaitement ce point.