symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

- 201 -au départ un étet analogue idéal IA> comme nous l'avons fait jusquaici. Une première approcheconsiste à calculer dans le cadre d'un modèle microscopique tel que Tarn-Dancoff (l'DA) ou RPA+le spectre des 6tats isovecteure Jn- O du noyau analogue (N-1,2+1). L'espace étant limité à1 particule-1 trou on ne peut rien dire sur les effets d'étalement, c'est-à-dire sur r . Parcontre. ilest possible d'inclure exactement le continuum à 1 particule, ce qui conduit à unedistribution continue de l'intensité monopolaire isovecteur. La Figure 4 montre un exemple d'unetelle distribution 53) obtenue en TDA dans le noyau '08gi,le seul ingrédient du calcul étantune force effective de Skyrme (SIIi).'35200-2mpb S(E 1t=$ -0100-IB5 lJWR5Figure 4Vers 19 NeV apparaît un étet étroit qui est la RIA du fondamental du 208~b, et à plus haute énergieune ré~onance large contient les trois composantes d'isospin dela résonance isovecteurmonopolaire. Si l'on identifie le largeur de la structure étroite à la largeur d'émission, cequi semble justifié lorsque l'on a un état isolé 54), on trouve F ~ ( ~ 100 ~ keV ~ ~ ; ce ' résultat ) ~est en bon accord avec la valeur mesurée.Une autre approche a été utilisée par Adachi et Yosbida 55) qui s'intéressent plusspécialement aux effete d'étalement, Ils incluent dans l'espace de configurations del'approximation TDA les états à 1 particule-1 trou (ph) et 2 particules-2 trous (2p2h) mais ennégligeant, pour des raisons de simplicité, les interactions entre les configurations Zp2h. Leproblème revient alors à diagonaliser dans l'espace {phi le hamiltonien effectif i%r,,,ql= sr,~~nl(' fr,-r,~+~~11vip'f'>-~,,,,kl (111.2~)r;,,(~l = 2 F 2- (PLI V I Z ~ Z ~ ~ ~ ~ ~ R I V I ~ ' R ' >(ze4- E - I/z(111.21)Dans le cas de l'état analogue du fondamental du 208~b et en utilisant une force de Skyrme. onItrouve r '1 170 keV c'est-à-dire un résultat comparable à la valeur expérimentale.