symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

(B. 1)où on a défini les nouveaux paramètres :-, -.Le paramètre d correspond aux transformations d'isospin et le paramètre P aux transformationsd'isospin axiales.3) Symétrie chirale et Q.C.D.L'intérêt des transformations définies par l'équation (11.8) tient au fait qu'elles laissentinchangées les équations du mouvement de la chromodynamique quantique, si les masses des quarksu et d sont nulles. En effet le Lagranglen de Q.C.D.saveurs)6 :a la forme suivante (dans le cas de deuxoù on a écrit le terme de masse :sous la forme :YIet c1 la matrice de Pauli. Les matrices de Gell-Mann agissent sur les degrésde liberté de couleur. Sous la forme (II.IO), il est clair que si r . xQCD estinvariant sous les transformations d'isospin, une propriété que l'on attend d'une théorie desinteractions fortes. Si de plus on a m.- md= O (expérimentalement ma,, N O +-?O flo.)alors xQCD est aussi invariant SOUS les transformations axiales, c'est-à-dire sous tout legroupe chiral SU(2) x SU(2). Il faut bien noter que cette invariance concerne la théorieclassique (avant quantification).A priori les fluctuations quantiques peuvent altérer laavec Y )