symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

-./4 La théorie des quarks dans la bulle est régie par QCD et\/\/ les quarks, via le mécanisme de Nambu-~oldstone'~. sont Pa\source du champ U(x).A l'extérieur la topologie joue un rô-\/1 '-, \1 -I' U(x) s O ;\\quarks, \ \ le important, la bulle est un défaut dans le champ chiral duqq, \ I soliton.La réalisation du modèle doit assurer la répartitionI\ / des charges baryoniques,électriquea et axiales, répartition/ I\- ' /dans laquelle les paires qi. de la mer jouent un rôle essen-\ U(x), soliton,\ quarks---5 O / tiel. Une première estimation des propriétés statiques sem-\ /\ / ble montrer l'indépendance des résultats par rapport à latailleFig. 4 : Sch6ma d'un modèle de symétriechirale à 2 phases.de la bulle16a. Enfin le lecteur intgressé par lespossibilités de ce modèle pourra lire la réf.(lbb). Dansce travail16b,la reproduction des facteurs de forme du nucléon et du pion est obtenue d'une maniè-re empirique en considérant qu'environ 50% du couplage du photon se fait directement sur les quarksdu nucléon ou du pion et que le reste se fait indirectement au travers de la dominance vectorielle.V) QUELQUES REMARQUES ET CONCLUSIONSTout d'abord nous ferons quelques remarques complémentaires à notre exposé. Nous n'avonspas mentionn€ le fait important que tout lagrangien effectif réaliste doit satisfaire aux identitésde Ward qui sont une conséquence des symétries globales auxquelles satisfait QCD. Il doit satisfai-re également aux identités "anormales" de Wald provenant des "anomalies" de QCD.~itten*~ a montrécomment on pouvait tenir compte des anomalies chirales de QCD en introduisant dans SU(3) (troissaveurs de quarks, u, d et s) l'action de ~ e s s - ~ u m i Cette ~ ~ ~ action ~ ' ~ ~ est . nulle dans le cas deSU(2) quand le méson O est absent, c'est à dire pour le lagran~ien (13) mais est rése ente pour30,31le lagrangien (89) et doit être introduite . A un niveau phénoménologique elle permet de tenirOcomr>te,par exemple,des désintégrations T --+ i$ et O -719.En principe le lagrangien effectif mésique devrait pouvoir être déduit de QCD en inté-grant sur les degrés de liberté des quarks et des gluons. Cette "bosonisation" est une tâche diffi-cile et très compliquée dans l'espace à 4 dimensions6. Signalons cependant la bosonisation. par la32méthode d'intégrale de chemin, d'un modèle de quark superconducteur de type Nambu-Jona-Lasinio .La symétrie chirale, dans le cas du secteur étrange (3 saveurs) est, à cause de la gran-de masse du quark s ( w 200 MeV), une moins bonne symétrie de la nature. On devrait s'attendre aune moins bonne phénoménologie dans le cas de la généralisation du modèle de Skyrme â SU,(3) x