symetries et physique nucleaire - Cenbg - IN2P3

1. vélocité du son, et une densité de transition - jO(kMr). Comme Tg - O, I M > est d'isospinOT = 1 pur (pour NIZ,il faudrait évaluer le splitting entre les composantes T = To et T - TO+lde In >). On trouve ainsiOb) Règle de same non pondérée en énergie (NEWSR)Nous nous plaqons toujours dans le cas N = Z pour la simplicité de la ~résentation. L'étatIO> correspond à TO tandis que les états Id> ont tous T - 1. Si l'on suppose que les étatsIC1> qui contribuent le plus à (f.47) sont dans une bande étroite d'énergie autour d'une énergiemoyenne En, on peut écrire :On peut évaluer (1.50) en utilisant au dénominateur la valeur hydrodynamique évoquée plus haut.et en calculant le numérateur à l'aide du modèle à particules indépendantes, par exemple. Ontrouve le résultat suivant 12) , 3gZz 1.8 *\O? Z (1.51)c) Règle de somme pondérée en énergie (EWSR)Remarquons que l'estimation précédente est peu fiable car le numérateur de (1.50). étantune valeur moyenne d'un produit d'opérateurs à 1 corps. dépend quelque peu du modèle adopté pourIO>. On peut se libérer de cette dépendance dans une certaine mesure en introduisaiif la règlede somme pondérée :Cette somme s'exprime comme la valeur moyenne sur 10> du double commutateur deet du hamilto-nien H IL). Avec VC1) donné par (I.48), on obtient icoù )( est le facteur d'accélération isovecteur 15) que nous prendrons de l'ordre de 0.3(correspondant à une force de Skyrme typique). En faisant, de nouveau l'hypothèse que dans (1.52)un seul état contribue à la somme, an aboutit à (pour N = Z) :où l'on a utilisé la valeur hydrodynamique de E -En O'Les méthodes a), 6) et c ) peuvent s'étendre eux noyaux N t Z 12).Les résiiltats sont rnndifi6s