o método dos elementos de contorno aplicado à ... - Sistemas SET
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carregamento ou ponto fonte e o ponto p ponto <strong>de</strong> <strong>de</strong>slocamento ou ponto campo. O centro<br />
do sistema <strong>de</strong> coor<strong>de</strong>nadas polares coinci<strong>de</strong> com o ponto q, como é mostrado na figura (3.2).<br />
x2<br />
Ω∞<br />
x1<br />
r<br />
u<br />
r<br />
m<br />
q[x1(q), x2(q)]<br />
φ<br />
θ<br />
r<br />
r s<br />
p[x1(p), x2(p)]<br />
FIGURA 3.2 - Pontos <strong>de</strong> Carregamento q e <strong>de</strong> Deslocamento p e <strong>Sistemas</strong> <strong>de</strong><br />
Coor<strong>de</strong>nadas (m, u) e (n, s) no Domínio <strong>de</strong> uma Placa Infinita.<br />
2<br />
[ 1 1 ] [ 2( ) 2(<br />
) ]<br />
r = x p − x q + x p − x q<br />
on<strong>de</strong> ( ) ( )<br />
é a distância entre os pontos q e p.<br />
2<br />
β<br />
r<br />
n<br />
r<br />
Γ∞<br />
28<br />
(3.5)<br />
A carga g * é <strong>de</strong>finida através da distribuição <strong>de</strong>lta <strong>de</strong> Dirac, <strong>de</strong>notada por δ( qp , ) ,<br />
cujas proprieda<strong>de</strong>s são:<br />
⎧ 0 para p ≠ q<br />
∗<br />
g = δ ( q, p)<br />
= ⎨<br />
⎩∞<br />
para p ≡ q<br />
( p) ( q, p) dΩ ( q)<br />
(3.6)<br />
∫ φ δ ∞ = φ<br />
(3.7)<br />
Ω ∞<br />
sendo Φ uma função contínua qualquer. Observando-se as proprieda<strong>de</strong>s, dadas pelas<br />
equações (3.6) e (3.7), conclui-se que a resultante do carregamento <strong>de</strong>finido por δ( qp , )<br />
sobre o domínio fundamental é uma força unitária aplicada no ponto q<br />
∫<br />
Ω ∞<br />
δ( qpd )<br />
, Ω<br />
∞<br />
= 1 (3.8)