Вычислительная математика - ИСЭМ СО РАН
Вычислительная математика - ИСЭМ СО РАН
Вычислительная математика - ИСЭМ СО РАН
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
2. Задача Коши-Дирихле для двух уравнений волн в замагниченной плазме<br />
Рассмотрим два уравнения соболевского типа высокого порядка [3]<br />
( ) ( ) ( )<br />
∂ 2 ∂<br />
2<br />
∂<br />
2 ∂<br />
2 ∂<br />
2<br />
∂t 2 ∂t + α + β ∆ 2 N Φ +<br />
∂t + β 2 ∂t + α Φ = F, 2 ∂x2 (4)<br />
( )<br />
∂ 2 ∂<br />
2<br />
∂t 2 ∂t + α (∆ 2 N+1 Φ − λΦ) + β ∂2<br />
∂t ∆ N+1Φ + αβ ∂2<br />
Φ = F, 2 ∂x2 (5)<br />
здесь α, β, λ > 0, причём в разных уравнениях эти коэффициенты имеют различный<br />
∑<br />
физический смысл, а ∆ N+1 = ∂2 + N ∂x 2<br />
i=1<br />
∂ 2<br />
.<br />
∂yi<br />
2<br />
Первое уравнение описывает колебания электронных волн в холодной плазме во внешнем<br />
магнитном поле, второе — ионно-звуковые волны в замагниченной плазме, причём<br />
магнитное поле направлено вдоль оси x [3].<br />
Поставим для этих уравнений задачу Коши-Дирихле<br />
∂ k<br />
∂t k Φ(x, y, t) ∣<br />
∣∣∣t=0<br />
= Φ k (x, y), k = 0, 3, Φ(x, y, t)| (x,y)∈Γ<br />
= 0,<br />
x ∈ [0, l], y ∈ Ω ⊂ R N , Γ = ∂([0, l] × Ω).<br />
Редуцируем задачи Коши-Дирихле { для уравнений (4), (5) к задаче Коши<br />
(1)-(2). Положим E 1 = u(x, y) : u(·, y) ∈ W<br />
ρ+2<br />
2 [0, l] : u(0, y) = u(l, y) = 0,<br />
u(x, ·) ∈ W ρ+2<br />
2 (Ω) : u(x, y) = 0, y ∈ ∂Ω } , E 2 = {u(x, y) : u(·, y) ∈ W ρ 2 [0, l], u(x, ·) ∈ W ρ 2 (Ω)}.<br />
Введем обозначения λ k , k = 1, +∞ собственные значения оператора Лапласа (упорядоченные<br />
по возрастанию модуля) в области Ω, φ k (y), k = 1, +∞ — систему ортонормированных<br />
(в смысле скалярного произведения в L 2 (Ω)) собственных функций, отвечающих<br />
собственным значениям λ k и σ(∆) = { µ k , k = 1, +∞ } — собственные значения оператора<br />
Лапласа на отрезке [0, l], s k (x), k = 1, +∞ — нормированную систему синусов на отрезке<br />
[0, l].<br />
Теорема 2. Если среди чисел D kj = (α + β) 2 − 4αβ µ j<br />
µ j +λ k<br />
, k, j = 1, +∞ нет нулей,<br />
функция F (x, y, t) ∈ (E 2 , C k [0, +∞)), тогда задача Коши-Дирихле для уравнения<br />
электронных волн в замагниченной плазме (4) имеет единственное решение u(x, y, t) ∈<br />
(E 1 , C k+4 [0, +∞)), причем<br />
Λ 1 = − 1 2<br />
+∞∑<br />
+∞∑<br />
j=1 k=1<br />
(α + β − D kj ) ((•, φ k (y)) , s j (x)) φ k (y)s j (x),<br />
Λ 0 = − 1 2<br />
+∞∑<br />
+∞∑<br />
j=1 k=1<br />
(α + β + D kj ) ((•, φ k (y)) , s 1 (x)) φ k (y)s j (x).<br />
Доказательство. Для редукции уравнения (4) B = ∆ N+1 , A 1 = −(α + β)∆ N+1 ,<br />
A 0 = −αβ ∂2 . Заметим, что оператор B является обратимым и обратный к нему имеет<br />
∂x 2<br />
вид<br />
B −1 =<br />
+∞∑<br />
+∞∑<br />
j=1 k=1<br />
1<br />
µ j + λ k<br />
((•, φ k (y)) , s 1 (x)) φ k (y)s j (x).<br />
120