Вычислительная математика - ИСЭМ СО РАН
Вычислительная математика - ИСЭМ СО РАН
Вычислительная математика - ИСЭМ СО РАН
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Подставляя полученное выражение для y(t) во второе уравнение получим нелинейное<br />
интегральное уравнение:<br />
F (x, λ) ≡<br />
∫ 1<br />
0<br />
∫ 1<br />
G(t, s)x(s) ds + λx(t) + t<br />
0<br />
∫ 1<br />
x(s)<br />
0<br />
G(s, z)x(z) dz ds + f(t, λ) = 0.<br />
Проверим выполнение условий теорем. Очевидно, F (x, λ) и F x (x, λ) непрерывные операторы<br />
по x и λ. Далее, F x (0, 0) = 0, а оператор F x (0, λ) непрерывно обратим при λ > 0,<br />
причем выполнена оценка ‖Fx −1 (0, λ)‖ = O ( 1<br />
λ)<br />
. Таким образом, выполнены условия 1), 2).<br />
Условие 3) справедливо ввиду оценки:<br />
‖F x (x, λ)h − F x (0, λ)h‖ =<br />
‖t‖ · ‖x‖ · ‖h‖ ·<br />
∫ 1<br />
∥<br />
∥t<br />
∫ 1<br />
0 0<br />
∫ 1 ∫ 1<br />
0<br />
0<br />
∥<br />
G(s, z)(x(s)h(z) + h(s)x(z)) dz ds∥<br />
2‖G(s, z)‖ dz ds L‖x‖ · ‖h‖.<br />
Условие 4), очевидно, выполнено при n > 2. Поэтому, по теореме 1, при n > 2 уравнение<br />
имеет малое непрерывное решение {x λ (t), y λ (t)} → (0, 0) при λ → +0. Если n = 2, то условие<br />
4) не выполняется, но выполнится условие 5), если m(t) дважды дифференцируемая<br />
функция, причем m(0) = m(1) = 0. Таким образом, для того, чтобы данное уравнение при<br />
n = 2 имело решение {x λ (t), y λ (t)} → (0, 0) при λ → +0 достаточно, чтобы m(t) была<br />
дважды дифференцируемой функцией, причем m(0) = m(1) = 0.<br />
При проверке условий теорем 1, 2 в ряде приложений можно использовать следующий<br />
результат Н.А. Сидорова об обратимости оператор функций в окрестности фредгольмовых<br />
точек.<br />
Рассматривается оператор-функция B − λA, где B, A — замкнутые линейные операторы,<br />
действующие в банаховых пространствах, с плотными областями определения,<br />
D(B) ⊆ D(A). Фредгольмов оператор B имеет канонический полный A-жорданов набор<br />
{<br />
(см. [3, гл. 9], [4]). Пусть<br />
проекторы<br />
где Bϕ (j)<br />
i<br />
оператор<br />
Q =<br />
i=1<br />
= Aϕ (j−1)<br />
i , B ∗ ψ (j)<br />
i<br />
ϕ (1)<br />
i<br />
j=1<br />
} {<br />
,<br />
ψ (1)<br />
i<br />
}<br />
, i = 1, n — базисы в N (B) и N (B ∗ ) соответственно,<br />
p n∑ ∑ i 〈 〉<br />
· , ψ (j)<br />
i z (j)<br />
i , P =<br />
= A ∗ ψ (j−1)<br />
i , γ (j)<br />
i<br />
Γ = (B+<br />
p n∑ ∑ i 〈 〉<br />
· , γ (j)<br />
i ϕ (j)<br />
i ,<br />
i=1<br />
j=1<br />
= Aϕ (p i+1−j)<br />
i , z (j)<br />
i = A ∗ ψ (p i+1−j)<br />
i и ограниченный<br />
n∑ 〈<br />
i=1<br />
〉<br />
· , γ (j)<br />
i<br />
) −1<br />
z (j)<br />
i<br />
соответствуют этому жорданову набору. Известно, что канонические полные наборы существуют<br />
и проекторы P и Q могут быть построены, если λ = 0 — изолированная особая<br />
фредгольмова точка, т.е. оператор B − λA непрерывно обратим в окрестности 0 < |λ| < ρ<br />
(или, эквивалентно, µB − A, в окрестности R < |µ| < +∞).<br />
161