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Zalfa NOUR Modélisation de l'adsorption des molécules à fort ...

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CHAPITRE 2. NOTIONS FONDAMENTALES SUR LA MODELISATION MOLECULAIRE– THEORIE DE LA FONCTIONELLE DE LA DENSITE ET SIMULATIONS MONTE CARLOEEliaisons1( ) 2 krrij r0 Équation 7321Eanglesk( ijk 0)Équation 742dièdre12k1cos( nijklÉquation 75Où : - r 0 , θ 0 correspon<strong>de</strong>nt respectivement à la distance d’équilibre entre les atomes i et j etl’angle d’équilibre entre les atomes i, jet k.- k r , k θ et k ϕ correspon<strong>de</strong>nt aux constantes <strong>de</strong> force respectivement <strong>de</strong> la liaison r ij ,l’angle θ ijk , et l’angle <strong>de</strong> torsion ϕ ijkl .- Et δ correspond au facteur <strong>de</strong> phaseSous le terme <strong>de</strong> potentiel non-lié sont regroupées <strong>de</strong>ux contributions : celle <strong>de</strong>répulsion-dispersion connue sous le nom d’interactions <strong>de</strong> van-<strong>de</strong>r-Waals, et celleélectrostatique ou coulombienne :E E Enon liés rep / dis electÉquation 76Le <strong>de</strong>uxième terme <strong>de</strong> l’Équation 76, E elect , agit à longue portée, il sera étudié dans leparagraphe suivant.L’expression <strong>de</strong> l’énergie d’interactions <strong>de</strong> van-<strong>de</strong>r-Waals possè<strong>de</strong> <strong>de</strong>ux termes : un pour larépulsion et un pour la dispersion. En effet, pour <strong>de</strong>s distances interatomiques importantes,E rep/dis tend vers 0, alors que pour <strong>de</strong> faibles distances cette énergie prend <strong>de</strong>s valeurs trèsimportantes. Cette répulsion, en terme <strong>de</strong> la mécanique quantique, résulte du recouvrement<strong>de</strong>s nuages électroniques <strong>de</strong>s <strong>de</strong>ux atomes. Cependant, pour <strong>de</strong>s distances intermédiaires, unelégère attraction existe entre les <strong>de</strong>ux nuages électroniques du à l’interaction dipôle-dipôleinduite lors du recouvrement. Cette attraction est du aux forces <strong>de</strong> dispersion. En effet, mêmesi le fragment en étu<strong>de</strong> ne possè<strong>de</strong> pas un moment dipolaire permanent, le mouvement <strong>de</strong>sélectrons crée, à un moment donnée, une légère distribution <strong>de</strong> charge induisant unepolarisation dans l’entourage ce qui crée une attraction. Selon <strong>de</strong>s calculs théoriques, ce termeattractif varie en r -6 , où r est la distance entre les <strong>de</strong>ux fragments interagissant.Les <strong>de</strong>ux formes les plus connues pour exprimer cette énergie sont le potentiel <strong>de</strong> Lennard-Jones où la répulsion est représentée sous la forme d’un terme variant en r -12 :74

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