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Diseño en ingenieria mecanica de Shigley

Autor: Richard Budynas y J. Nisbett

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672 PARTE TRES <strong>Diseño</strong> <strong>de</strong> elem<strong>en</strong>tos mecánicos<br />

Figura 13-22<br />

Nom<strong>en</strong>clatura <strong>de</strong> los <strong>en</strong>granes<br />

helicoidales.<br />

a)<br />

n<br />

Sección B-B<br />

b<br />

p n<br />

d<br />

<br />

A<br />

e<br />

p x<br />

A B<br />

b)<br />

a<br />

p t<br />

<br />

c<br />

B<br />

t<br />

c)<br />

Sección A-A<br />

En la figura 13-22 se repres<strong>en</strong>ta una parte <strong>de</strong> la vista <strong>en</strong> planta o superior <strong>de</strong> una cremallera<br />

helicoidal. Las líneas ab y cd son las líneas c<strong>en</strong>trales <strong>de</strong> dos di<strong>en</strong>tes helicoidales adyac<strong>en</strong>tes,<br />

tomados <strong>en</strong> el mismo plano <strong>de</strong> paso. El ángulo ψ repres<strong>en</strong>ta el ángulo <strong>de</strong> la hélice. La<br />

distancia ac está dada por el paso circular transversal p t , <strong>en</strong> el plano <strong>de</strong> rotación (que suele<br />

llamarse paso circular). La distancia ae es el paso circular normal p n y se relaciona con el<br />

paso circular transversal como sigue:<br />

p n = p t cos ψ (13-16)<br />

La distancia ad se d<strong>en</strong>omina paso axial p x y se relaciona mediante la expresión<br />

p x =<br />

p t<br />

tan ψ<br />

(13-17)<br />

Puesto que p n P n = π, el paso diametral normal es<br />

P n =<br />

P t<br />

cos ψ<br />

(13-18)<br />

El ángulo <strong>de</strong> presión φ n <strong>en</strong> la dirección normal difiere <strong>de</strong>l ángulo <strong>de</strong> presión φ t , <strong>en</strong> la dirección<br />

<strong>de</strong> rotación, <strong>de</strong>bido a la angularidad <strong>de</strong> los di<strong>en</strong>tes. Estos ángulos están relacionados por la<br />

ecuación<br />

cos ψ = tan φ n<br />

tan φ t<br />

(13-19)<br />

En la figura 13-23 se ilustra un cilindro cortado por un plano oblicuo ab <strong>en</strong> un ángulo ψ<br />

respecto <strong>de</strong> una sección recta. El plano oblicuo corta un arco que ti<strong>en</strong>e un radio <strong>de</strong> curvatura<br />

R. Para la condición don<strong>de</strong> ψ = 0, el radio <strong>de</strong> curvatura es R = D/2. Si imaginamos que el<br />

ángulo ψ se increm<strong>en</strong>ta poco a poco <strong>de</strong>s<strong>de</strong> cero hasta 90°, se observa que R comi<strong>en</strong>za <strong>en</strong>

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