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Diseño en ingenieria mecanica de Shigley

Autor: Richard Budynas y J. Nisbett

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CAPÍTULO 16 Embragues, fr<strong>en</strong>os, coples y volantes <strong>de</strong> inercia 827<br />

<strong>en</strong> don<strong>de</strong> sólo P y V varían <strong>de</strong> un lugar a otro <strong>en</strong> las superficies <strong>de</strong> rozami<strong>en</strong>to. Por <strong>de</strong>finición,<br />

el <strong>de</strong>sgaste uniforme es constante <strong>de</strong> un lugar a otro; por lo tanto,<br />

PV = (constante)= C 1<br />

prω = C 2<br />

pr = C 3 = p máx r i = p a r i = p a<br />

d<br />

2<br />

(a)<br />

Se pue<strong>de</strong> tomar una expresión <strong>de</strong> la ecuación (a), que es la condición para t<strong>en</strong>er la misma<br />

cantidad <strong>de</strong> trabajo realizado <strong>en</strong> un radio r y <strong>en</strong> un radio d/2. Con refer<strong>en</strong>cia a la figura 16-16,<br />

se ti<strong>en</strong>e un elem<strong>en</strong>to <strong>de</strong> área <strong>de</strong> radio r y espesor dr. El área <strong>de</strong> este elem<strong>en</strong>to es 2πr dr, <strong>de</strong><br />

manera que la fuerza normal que actúa <strong>en</strong> este elem<strong>en</strong>to es dF = 2πpr dr. Se pue<strong>de</strong> <strong>de</strong>terminar<br />

la fuerza normal total haci<strong>en</strong>do que r varíe <strong>de</strong> d/2 a D/2 e integrando. De este modo, con<br />

pr constante,<br />

F =<br />

d/2<br />

D/2<br />

2πpr dr = πp a d<br />

d/2<br />

D/2<br />

dr = πp ad<br />

(D − d) (16-23)<br />

2<br />

El par <strong>de</strong> torsión se <strong>de</strong>termina integrando el producto <strong>de</strong> la fuerza <strong>de</strong> fricción y <strong>de</strong>l radio:<br />

T =<br />

d/2<br />

D/2<br />

2π fpr 2 dr = π fp a d<br />

d/2<br />

D/2<br />

rdr= π fp ad<br />

(D 2 − d 2 ) (16-24)<br />

8<br />

Sustituy<strong>en</strong>do el valor <strong>de</strong> F <strong>en</strong> la ecuación (16-23) se obti<strong>en</strong>e una expresión más conv<strong>en</strong>i<strong>en</strong>te<br />

<strong>de</strong>l par <strong>de</strong> torsión. Así,<br />

T = Ff<br />

4<br />

(D + d) (16-25)<br />

En la práctica, la ecuación (16-23) proporciona la fuerza <strong>de</strong> accionami<strong>en</strong>to para la presión<br />

máxima p a seleccionada. Esta ecuación es válida para cualquier número <strong>de</strong> pares o superficies<br />

<strong>de</strong> fricción. No obstante, la ecuación (16-25) proporciona la capacidad <strong>de</strong> par <strong>de</strong> torsión<br />

sólo para una superficie <strong>de</strong> fricción.<br />

Presión uniforme<br />

Cuando se pue<strong>de</strong> suponer una presión uniforme sobre el área <strong>de</strong>l disco, la fuerza <strong>de</strong> accionami<strong>en</strong>to<br />

F es simplem<strong>en</strong>te el producto <strong>de</strong> la presión y el área. Esto da<br />

F = πp a<br />

4 (D2 − d 2 ) (16-26)<br />

Igual que antes, el par <strong>de</strong> torsión se <strong>de</strong>termina al integrar el producto <strong>de</strong> la fuerza <strong>de</strong> fricción<br />

y el radio:<br />

T = 2π fp<br />

d/2<br />

D/2<br />

r 2 dr = π fp<br />

12 (D3 − d 3 ) (16-27)<br />

Ya que p = p a , <strong>de</strong> la ecuación (16-26) se pue<strong>de</strong> volver a escribir la ecuación (16-27) como<br />

T = Ff<br />

3<br />

D 3 − d 3<br />

D 2 − d 2 (16-28)<br />

Se <strong>de</strong>be observar que <strong>en</strong> ambas ecuaciones el par <strong>de</strong> torsión es para un solo par <strong>de</strong> superficies<br />

<strong>en</strong> contacto. Por lo tanto, este valor se <strong>de</strong>be multiplicar por el número <strong>de</strong> pares <strong>de</strong><br />

superficies <strong>en</strong> contacto.

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