Interaction sol-structure en milieu stochastique - Bibliothèque Ecole ...
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Chapitre 2: MODELES DISCRETS À CARACIÉRJSTIOUES ALÉATOIRES<br />
l'expression du vecteur propre modifié vérifiant,<br />
= p1 + E1I1 (2.77)<br />
qui s'écrit plus commodém<strong>en</strong>t sous la forme:<br />
= (poi + L(p (2.78)<br />
où le préfixe b traduit la perturbation au premier ordre.<br />
Or, &p1 peut toujours se décomposer sur la base des modes propres non perturbés, ainsi il<br />
s'exprime sous forme de combinaison linéaire des modes sans aléa; soit<br />
= (2.79)<br />
Si a1<br />
Ainsi,<br />
O, alors on peut décomposer le vecteur (p1 sur la base des vecteurs propres sans aléa.<br />
(p1 =(l+a11)(p01 + a(p (2.80)<br />
orthogonal à ÇOÍ<br />
Or pour un vecteur non normé, p1 est défini à une constante multiplicative près. On peut donc<br />
le multiplier par le coeffici<strong>en</strong>t (avec a1 1),<br />
1+ a11<br />
donc<br />
rn 'I-i<br />
= 0i + bp() = (poi<br />
ji<br />
+<br />
orthogonal à<br />
(2.81)<br />
Il est à noter que b11 = O , donc Ap (ou Acp1) est toujours orthogonal à<br />
On a donc prouvé<br />
qu'on peut toujours pr<strong>en</strong>dre &p orthogonal à (p01 sans nuire à la généralité du problème.<br />
t(p0(pt(pk0A(p1 = O (2.82)<br />
expression des modes propres <strong>en</strong> fonction des fluctuations associées à la rigidité<br />
Sans aléa, l'équation aux modes propres est donnée par,<br />
(-x01M)0, =0 (2.83)<br />
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