Zbornik radova Koridor 10 - Kirilo Savić

prostiranja „c“. Vreme „t z “ se moţe definisati preko odnosa rastojanja „r“ i brzine zvuka „c“, kao odnos
„t z =r/c“.
U slučaju pokretnog izvora vreme je definisano kao:
2 2 2
a v ts
ts
, ................................................................................(1.10)
c
time se dobija za vremensko posmatranje signala „t b “:
t
b
2 2 2
a v ts
t t t
, ...........................................................(1.11)
s
z
s
razvoj zvučnog pritiska koji zavisi od vremena posmatranja „t b “ definiše se obrazcem:
F F
p(
t)
, ....................................................................(1.12)
r 2 2
a v
2
t s
pri čemu se vreme „t s “, zamenjuje sa vremenom „t b “, pa je:
2
2
2
2
tb
c
2
c c a
ts
t
2 2 b
2 2 2 2
2 2
c v
c v
c v c v
, ...........................(1.13)
p(
t)
F
............(1.14)
2
2
2
2
2
2 2 t
b
c 2
c
2 2 2 2 2 2 2 2
c a
a v
tb
c v
c v c v c v
Uprošćavanjem jednačine, dobija se:
2
2
2
c
u 2 2
c v
i c c
q , ..........................................................(1.15)
2 2 2
c v c v
2
2
a
a pošto je izraz 0 , dobija se:
2 2
c v
p(
t)
a
2
v
2
F
t
u
t q 2
b
b
....................................................................(1.16)
t
u
t q , zamenom
U izraz 2
b
b
2 2
2
2
t b
x , dobija se: x u
q .
Znak (-) je kad se zvučni izvor udaljava od mernog mesta, a znak (+) kada se pribliţava. Na taj način dobija
se konačan izraz za zvučni pritisak:
F
p(
t)
.............................................................................(1.17)
2 2 2
a v t
x
2
b
Takav tok promene zvučnog pritiska pokretnog izvora-motornog vozila na malom rastojanju “a“ i
brzini izvora „v“, prikazan je na slici 5.
S obzirom da je brzina prostiranja zvučnih talasa “c“, znatno veća u odnosu na brzinu vozila, oblik toka
pritiska je skoro simetričan u odnosu dolaznog i odlaznog perioda zvučnog izvora u odnosu na mesto
merenja. Takav slučaj je realan, a teorijski posmatrano, smanjenjem razlike brzina „c i v“ i variranjem
153