Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...
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92<<strong>br</strong> />
A polarização da onda eletromagnética<<strong>br</strong> />
exp{i(kl z-ωt)}. A onda atinge a placa em z = 0, onde E x = E0<<strong>br</strong> />
exp{-iωt}<<strong>br</strong> />
e Ey = E 0 exp{-iωt}, e sai em z = d com: E x(d) = E 0 exp{i(k rd-ωt)} e<<strong>br</strong> />
Ey(d) = E exp{i(k<<strong>br</strong> />
0 ld-ωt)}. A diferença de fase entre as componentes<<strong>br</strong> />
emergentes é:<<strong>br</strong> />
⎛ 2π<<strong>br</strong> />
2π<<strong>br</strong> />
⎞<<strong>br</strong> />
⎛ n<<strong>br</strong> />
2πd<<strong>br</strong> />
l r<<strong>br</strong> />
( k − k r ) d = ⎜ − ⎟d<<strong>br</strong> />
= 2π⎜<<strong>br</strong> />
− ⎟d<<strong>br</strong> />
= ( n − n r<<strong>br</strong> />
δ = l ⎜ ⎟ ⎜ ⎟<<strong>br</strong> />
l<<strong>br</strong> />
λ l λ r λ 0 λ0<<strong>br</strong> />
λ 0<<strong>br</strong> />
assim,<<strong>br</strong> />
⎝<<strong>br</strong> />
⎠<<strong>br</strong> />
⎝<<strong>br</strong> />
n<<strong>br</strong> />
⎞<<strong>br</strong> />
⎠<<strong>br</strong> />
) (5.7)<<strong>br</strong> />
Para termos luz circularmente polarizada, devemos fazer δ = π/2 e<<strong>br</strong> />
π 2πd<<strong>br</strong> />
=<<strong>br</strong> />
2 λ<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
λ 0<<strong>br</strong> />
r<<strong>br</strong> />
r d =<<strong>br</strong> />
(5.8)<<strong>br</strong> />
l l<<strong>br</strong> />
4<<strong>br</strong> />
( n − n ) ⇒ ( n − n )<<strong>br</strong> />
ou seja, a diferença de caminhos ópticos deve ser igual a um quarto de<<strong>br</strong> />
onda. Por outro lado, quando δ = π, o plano de polarização da onda será<<strong>br</strong> />
rodado de 90°. Neste caso, a diferença de caminhos ópticos deve ser meia<<strong>br</strong> />
onda:<<strong>br</strong> />
2πd λ 0<<strong>br</strong> />
= ( n − n r ) ⇒ ( n − n r ) d =<<strong>br</strong> />
(5.9)<<strong>br</strong> />
l<<strong>br</strong> />
λ<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
π l<<strong>br</strong> />
0<<strong>br</strong> />
Se a luz incidente so<strong>br</strong>e a lâmina de meia onda não estiver com<<strong>br</strong> />
polarização a 45°, o campo será rodado por um ângulo 2θ, como veremos<<strong>br</strong> />
na seção 5.7.<<strong>br</strong> />
5.5 Obtenção de luz linearmente polarizada<<strong>br</strong> />
Existe uma variedade de maneiras de se obter luz linearmente<<strong>br</strong> />
polarizada. Vamos sumarizar algumas delas.<<strong>br</strong> />
a) Por reflexão - quando estudarmos as equações de Fresnel mais<<strong>br</strong> />
adiante, veremos que ao se incidir luz não polarizada so<strong>br</strong>e uma superfície<<strong>br</strong> />
separando dois meios de índices de refração n e n<<strong>br</strong> />
1 2, a luz refletida sai<<strong>br</strong> />
polarizada, com E r paralelo à superfície, quando o ângulo de incidência<<strong>br</strong> />
for igual ao ângulo de Brewster, como indicado na Fig. 5.7.<<strong>br</strong> />
S. C. Zilio <strong>Óptica</strong> <strong>Moderna</strong> – <strong>Fundamentos</strong> e Aplicações