Óptica Moderna Fundamentos e aplicações - Fotonica.ifsc.usp.br ...
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<strong>Óptica</strong> de raios 25<<strong>br</strong> />
onde L(x,y,z, x& , y&<<strong>br</strong> />
, z&<<strong>br</strong> />
,t) é a Lagrangeana do sistema mecânico, x, y, e z são<<strong>br</strong> />
as coordenadas cartesianas e t é o tempo. Comparando as equações (2.17)<<strong>br</strong> />
e (2.19), notamos que f(x,y, x& , y&<<strong>br</strong> />
,z) faz o papel da Lagrangeana e z, o de<<strong>br</strong> />
tempo. Como já estudado na mecânica clássica, a solução da eq. (2.17)<<strong>br</strong> />
leva a um conjunto de equações do tipo Euler-Lagrange:<<strong>br</strong> />
d<<strong>br</strong> />
dz<<strong>br</strong> />
d<<strong>br</strong> />
dz<<strong>br</strong> />
⎛ ∂f<<strong>br</strong> />
⎞ ∂f<<strong>br</strong> />
⎜ ⎟ − = 0<<strong>br</strong> />
⎝ ∂x&<<strong>br</strong> />
⎠ ∂x<<strong>br</strong> />
⎛ ∂f<<strong>br</strong> />
⎞ ∂f<<strong>br</strong> />
⎜ ⎟ − = 0<<strong>br</strong> />
⎝ ∂y&<<strong>br</strong> />
⎠ ∂y<<strong>br</strong> />
(2.20a)<<strong>br</strong> />
(2.20b)<<strong>br</strong> />
Queremos agora aplicar estas equações na análise da trajetória do<<strong>br</strong> />
raio se propagando na mistura de água e álcool. De acordo com a simetria<<strong>br</strong> />
do problema, a trajetória do raio está confinada ao plano yz e a função f<<strong>br</strong> />
independe de x e x& . Em geral, a análise de problemas onde o índice de<<strong>br</strong> />
refração depende apenas de uma coordenada torna-se matematicamente<<strong>br</strong> />
mais simples se a coordenada “tempo” for tomada na direção em que n<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
varia. Assim, tomaremos ds = 1+<<strong>br</strong> />
z&<<strong>br</strong> />
dy , onde agora dy foi colocado em<<strong>br</strong> />
evidência. Neste caso, a equação de Euler -Lagrange torna-se:<<strong>br</strong> />
d<<strong>br</strong> />
dy<<strong>br</strong> />
⎛ ∂f<<strong>br</strong> />
⎞ ∂f<<strong>br</strong> />
⎜ ⎟ − = 0<<strong>br</strong> />
⎝ ∂z&<<strong>br</strong> />
⎠ ∂z<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
= n(<<strong>br</strong> />
y)<<strong>br</strong> />
1 z independe de z e portanto ∂f<<strong>br</strong> />
/ ∂z<<strong>br</strong> />
= 0<<strong>br</strong> />
(2.21)<<strong>br</strong> />
onde f ( z&<<strong>br</strong> />
, y)<<strong>br</strong> />
+ &<<strong>br</strong> />
. Isto<<strong>br</strong> />
simplifica a solução da eq. (2.21) pois ∂f / ∂z&<<strong>br</strong> />
será constante. Desta forma,<<strong>br</strong> />
temos:<<strong>br</strong> />
∂f<<strong>br</strong> />
=<<strong>br</strong> />
∂z&<<strong>br</strong> />
n(<<strong>br</strong> />
y)<<strong>br</strong> />
z&<<strong>br</strong> />
2<<strong>br</strong> />
1+<<strong>br</strong> />
z&<<strong>br</strong> />
= n 0<<strong>br</strong> />
(2.22)<<strong>br</strong> />
onde a condição inicial β(y0) = 0 foi usada. Note que tg β(y0) = dy/dz = 0<<strong>br</strong> />
para z = 0 (y=y0). Portanto, z& = cotgβ = ∞ neste ponto e os z& do<<strong>br</strong> />
numerador e denominador da eq. (2.22) se cancelam. Elevando esta<<strong>br</strong> />
equação ao quadrado obtemos:<<strong>br</strong> />
2 ( 1 z )<<strong>br</strong> />
2 2 2<<strong>br</strong> />
n ( y)<<strong>br</strong> />
z&<<strong>br</strong> />
n & 0 +<<strong>br</strong> />
= (2.23)<<strong>br</strong> />
S. C. Zilio <strong>Óptica</strong> <strong>Moderna</strong> – <strong>Fundamentos</strong> e Aplicações